Пла́зма (грец. πλάσμα, «[щось] сформоване») — у фізиці та хімії іонізований, електрично-квазінейтральний стан речовини.
Загальний опис
Плазма вважається четвертим (після твердого, рідкого й газоподібного) агрегатним станом речовини. Слово «іонізований» означає, що від значної частини молекул відокремлений принаймні один електрон. Слово «квазінейтральний» означає, що, незважаючи на наявність вільних зарядів (електронів і йонів), сумарний електричний заряд плазми дорівнює нулю. Присутність вільних електричних зарядів робить плазму провідним середовищем, що зумовлює її значно більшу (в порівнянні з іншими агрегатними станами речовини) взаємодію з магнітним і електричним полями. «Четвертий стан речовини» відкрив Вільям Крукс у 1879, а назву «плазма» запропонував Ірвінг Ленгмюр у 1928.
Як і речовина в будь-якому іншому агрегатному стані, плазма є зовні нейтральною, оскільки є сумішшю позитивних і негативних іонів у такій кількості та концентрації, що їх заряди компенсують один одного. Плазма має властивості схожі як на газоподібний стан речовини (частинки рухаються вільно та відстань між частинками значно більша за розмір частинок), так і на рідкий (велика в'язкість) і твердий (електрони рухаються вільно від ядер атомів).
Властивості плазми досліджує фізика плазми. Теоретично плазма описується рівняннями магнітогідродинаміки.
Плазма — стан речовини, в якому її атоми іонізовані, тобто електрони відірвані від ядер. Завдяки цьому речовина стає не тільки електропровідною, але й надзвичайно чутливою до електромагнітних полів. Плазму називають четвертим агрегатним станом речовини на відміну від твердого, рідкого та газоподібного.
Плазма — високоіонізоване квазінейтральне суцільне середовище. На відміну від газу або рідини, в плазмі має місце далекосяжна кулонівська взаємодія між частинками, що і визначає її різноманітні властивості. Плазмові об'єкти у природі — зорі, планетарні туманності, верхні шари атмосфери — йоносфера. Штучно плазма створюється у тліючому газовому розряді, газорозрядних лампах, мас-спектрометрах, термоядерному синтезі, при роботі йонних двигунів, генераторів і т. д. Зокрема, плазму застосовують у термоелектронних і магнітоплазмодинамічних (МПД) генераторах — перетворювачах тепла безпосередньо в електричну енергію (минаючи перетворення в механічну).
Форми плазми
За сьогоднішніми уявленнями, фазовим станом більшої частини речовини (за масою близько 99,9 %) у Всесвіті є плазма. Всі зорі складаються з плазми, і навіть простір між ними заповнений плазмою, хоча і дуже розрідженою (див. міжзоряний простір). Наприклад, планета Юпітер зосередила в собі переважну більшість речовини Сонячної системи, що перебуває в «неплазмовому» стані (рідкому, твердому та газоподібному). При цьому маса Юпітера становить всього лише близько 0,1 % маси Сонячної системи, а об'єм ще менший: всього 10−15%. При цьому дрібні частки пилу, що заповнюють космічний простір і несуть на собі певний електричний заряд, в сукупності можуть бути розглянуті як плазма, що складається з надважких заряджених іонів (див. ).
Найтиповіші форми плазми | ||
|
|
|
Властивості і параметри плазми
Визначення плазми
Плазма — частково або повністю іонізований газ, в якому густини позитивних і негативних зарядів практично однакові. Не всяку систему заряджених частинок можна назвати плазмою. Плазма має такі властивості:
- Достатня густина: заряджені частинки повинні знаходитися досить близько одна до одної, щоб кожна з них взаємодіяла з цілою системою близько розташованих заряджених частинок. Умова вважається виконаною, якщо число заряджених частинок в сфері впливу (сфера радіусом Дебая) достатнє для виникнення колективних ефектів (подібні прояви — типова властивість плазми). Математично ця умова можна висловити так:
- , де — концентрація заряджених частинок.
- Пріоритет внутрішніх взаємодій: радіус дебаєвського екранування повинен бути малий у порівнянні з характерним розміром плазми. Цей критерій означає, що взаємодії, що відбуваються всередині плазми значніші в порівнянні з ефектами на її поверхні, якими можна знехтувати. Якщо ця умова виконана, плазму можна вважати квазінейтральною. Математично ця умова описується наступним чином:
- Плазмова частота: середній час між зіткненнями частинок має бути великий в порівнянні з періодом плазмових коливань. Ці коливання викликаються дією на заряд електричного поля, що виникає через порушення квазінейтральності плазми. Це поле прагне відновити порушену рівновагу. Повертаючись в положення рівноваги, заряд проходить по інерції це положення, що знову призводить до появи сильного поля, виникають типові механічні коливання. Коли ця умова дотримана, електродинамічні властивості плазми переважають над молекулярно-кінетичними. Мовою математики ця умова має вигляд:
Класифікація
Плазма зазвичай поділяється на ідеальну і неідеальну, низькотемпературну і високотемпературну, рівноважну і нерівноважну, при цьому досить часто холодна плазма буває нерівноважною, а гаряча рівноважною.
Температура
При читанні науково-популярної літератури читач часто бачить значення температури плазми порядку десятків, сотень тисяч або навіть мільйонів градусів Цельсія (°С) або Кельвіна (К). Для опису плазми у фізиці зручно вимірювати температуру не в градусах Цельсія, а в одиницях вимірювання, близьких до енергії руху частинок, наприклад, в електрон-вольтах (еВ). Для переведення температури у еВ можна скористатися наступним співвідношенням: 1 еВ = 11600 K (Кельвінів). Таким чином стає зрозуміло, що температура в «десятки тисяч градусів Цельсія» досить легко досяжна.
У нерівноважній плазмі електронна температура істотно перевищує температуру іонів. Це відбувається через відмінність в масах іона й електрона, яка ускладнює процес обміну енергією. Така ситуація зустрічається в газових розрядах, коли іони мають температуру близько сотень, а електрони близько десятків тисяч Кельвін.
У рівноважній плазмі обидві температури рівні. Оскільки для здійснення процесу іонізації необхідні температури, порівнянні з потенціалом іонізації, рівноважна плазма зазвичай є гарячою (з температурою більше кількох тисяч Кельвін).
Поняття високотемпературна плазма вживається звичайно для плазми термоядерного синтезу, який вимагає температур в мільйони Кельвін.
Ступінь іонізації
Для того, щоб газ перейшов у стан плазми, його необхідно іонізувати. Ступінь іонізації пропорційна числу атомів, які віддали або поглинули електрони, і найбільше залежить від температури. Навіть слабо іонізований газ, в якому менше 1 % часток знаходяться в іонізованому стані, може проявляти деякі типові властивості плазми (взаємодія з зовнішнім електромагнітним полем і висока електропровідність). Ступінь іонізації α визначається як α = ni/(ni+ na), де n i — концентрація іонів, а na — концентрація нейтральних атомів. Концентрація вільних електронів в незарядженій плазмі ne визначається очевидним співвідношенням: ne=<Z>ni, де <Z> — середнє значення заряду іонів плазми.
Для низькотемпературної плазми характерна мала ступінь іонізації (до 1 %). Так як такі плазми досить часто вживаються в технологічних процесах, їх іноді називають технологічними плазмами. Найчастіше їх створюють за допомогою електричних полів, які прискорюють електрони, які в свою чергу іонізують атоми. Електричні поля вводяться у газ за допомогою індуктивного або ємнісного зв'язку (див. ). Типові застосування низькотемпературної плазми включають плазмову модифікацію властивостей поверхні (алмазні плівки, нітридування металів, зміна змочуваності), плазмове травлення поверхонь (напівпровідникова промисловість), очищення газів і рідин (озонування води і спалювання частинок сажі в дизельних двигунах).
Гаряча плазма майже завжди повністю іонізована (ступінь іонізації ~100 %). Зазвичай саме вона розуміється під «четвертим агрегатним станом речовини». Прикладом може служити Сонце.
Густина
Крім температури, яка має фундаментальну важливість для самого існування плазми, другою найважливішою властивістю плазми є густина. Словосполучення густина плазми зазвичай позначає густину електронів, тобто число вільних електронів в одиниці об'єму (строго кажучи, тут, густиною називають концентрацію — не масу одиниці об'єму, а число часток в одиниці об'єму) . У квазінейтральній плазмі густина іонів пов'язана з нею за допомогою середнього зарядового числа іонів : . Наступною важливою величиною є густина нейтральних атомів . У гарячій плазмі величина мала, але може проте бути важливою для фізики процесів в плазмі. При розгляді процесів в густій, неідеальній плазмі характерним параметром густини стає , який визначається як відношення середньої відстані між частинками до борівського радіусу.
Квазінейтральність
Оскільки плазма є дуже хорошим провідником, електричні властивості мають важливе значення. Потенціалом плазми або потенціалом простору називають середнє значення електричного потенціалу у даній точці простору. У разі якщо в плазму внесено будь-яке тіло, його потенціал в загальному випадку буде менший за потенціал плазми внаслідок виникнення дебаєвського шару. Такий потенціал називають плаваючим потенціалом. Через гарну електричну провідність плазма прагне екранувати всі електричні поля. Це призводить до явища квазінейтральності — густина негативних зарядів з хорошою точністю дорівнює густині позитивних зарядів (). У зв'язку з хорошою електричною провідністю плазми поділ позитивних і негативних зарядів неможливий на відстанях більших за дебаївську довжину і часу більшого за період плазмових коливань.
Прикладом неквазінейтральної плазми є пучок електронів. Проте густина не-нейтральних плазм повинна бути дуже мала, інакше вони швидко розпадуться за рахунок кулонівського відштовхування.
Фізичні властивості
Характерною особливістю плазми, на відміну від інших агрегатних станів, є екранування електростатичної взаємодії. В газі, твердому тілі чи рідині поляризація атомів і молекул призводить до зменшення взаємодії між зарядами на величину, яка визначається діелектричною сталою. В плазмі взаємодія не просто зменшується, вона дуже швидко, експоненційно, затухає із збільшенням віддалі між зарядами. Це екранування зумовлене перебудовою густини зарядів протилежного знаку навколо будь-якого заряду. Завдяки екрануванню електрони і йони в плазмі рухаються наче в усередненому полі, і їх можна трактувати як вільні частинки.
Завдяки екрануванню зовнішнє електричне поле не проникає в плазму на віддалі, суттєво більші, ніж довжина екранування. Однак, в плазму може проникати магнітне поле. Плазма, в якій магнітне поле достатньо сильне, щоб впливати на рух заряджених частинок називається намагніченою. Критерієм намагніченості плазми є відсутність зіткнення між частинками за один оберт у магнітному полі. Часто виникають випадки, коли електрони вже намагнічені, а йони ще ні. Намагнічена плазма анізотропна — її властивості залежать від напрямку відносно магнітного поля.
Базові характеристики плазми
Всі величини наведені у Гаусових СГС одиницях за виключенням температури, яка наведена у eV і маси іонів, яка наведена в одиницях маси протона ; Z — зарядове число; k — стала Больцмана; К — довжина хвилі; γ — адіабатичний індекс; ln Λ — Кулонівський логарифм.
Частоти
- Ларморова частота електрона, кутова частота кругового руху електрона у площині, що перпендикулярна до магнітного поля:
- Ларморова частота іона, кутова частота кругового руху іона в площині, що перпендикулярна до магнітного поля:
- плазмова частота (частота коливань плазми), частота з якою електрони коливаються навколо положення рівноваги, будучи зміщеними відносно іонів:
- іонна плазмова частота:
- частота зіткнень електронів
- частота зіткнень іонів
Довжини
- Де-Бройлева довжина хвилі електрона, довжина хвилі електрона в квантовій механіці:
- мінімальна відстань зближення у класичному випадку, мінімальна відстань на яку можуть зблизитись дві заряджені частинки при лобовому зіткненні і початковій швидкості, що відповідає температурі частинок, нехтуючи квантово-механічні ефекти:
- гіромагнітний радіус електрона, радіус кругового руху електрона в площині, що перпендикулярна до магнітного поля:
- гіромагнітний радіус іона, радіус кругового руху іона в площині, що перпендикулярна до магнітного поля:
- розмір скін-шару плазми, відстань на яку електромагнітні хвилі можуть проникати у плазму:
- Радіус Дебая (довжина Дебая), відстань на яку електричні поля екрануються за рахунок перерозподілу електронів:
Швидкості
- Теплова швидкість електрона, формула для оцінки швидкості електронів при розподілі Максвелла. Середня швидкість, найбільш ймовірна швидкість і середньоквадратична швидкість відрізняються від цього виразу лише множниками, які приблизно дорівнюють одиниці:
- Теплова швидкість іона, формула для оцінки швидкості іонів при розподілі Максвелла:
- Швидкість іонного звуку, швидкість поздовжніх іонно-звукових хвиль:
- швидкість, швидкість Альфвенівських хвиль:
Безрозмірні величини
- квадратний корінь із відношення мас електрона й протона:
- Число частинок у сфері Дебая:
- Відношення Альфвенівської швидкості до швидкості світла
- відношення плазмової і ларморівської частот для електрона
- відношення плазмової і ларморівської частот для іона
- відношення теплової і магнітної енергій
- відношення магнітної енергії до енергії спокою іонів
Відмінність від газу
Основною відмінністю плазми від газу є те, що суттєвою складовою частиною плазми, поряд із атомами, йонами та електронами, є електромагнітне поле. Чітко визначеного фазового переходу між газом і плазмою не існує. Речовина переходить у стан плазми з газу поступово з підвищенням ступеня іонізації.
Присутність зарядів суттєво міняє характер взаємодії між частинками. Атоми газу взаємодіють між собою тільки у випадку зіткнень, коли віддалі між ними малі. Кулонівська взаємодія зарядів діє на великих віддалях, тому рух заряджених частинок у плазмі колективний — зміна положення однієї частинки викликає зміщення інших частинок, які в свою чергу призводять до подальшого зміщення ще дальших частинок. Ці зміщення супроводжуються розповсюдженням у плазмі електромагнітних хвиль, викликаних локальною зміною густини заряду. Для плазми характерні так звані плазмові коливання — узгоджене розповсюдження в просторі хвилі густини заряду та поздовжньої електромагнітної хвилі. У зв'язку з тим, що плазма складається принаймні з двох типів заряджених частинок: електронів та йонів, існують різні моди плазмових коливань — електронні плазмові коливання та йонні коливання, так званий іонний звук.
На колективні коливання в плазмі істотно впливає зовнішнє магнітне поле, змінюючи їх характер, і приводячи до існування значного числа різних типів хвиль. На відміну від газу плазма має високу електропровідність.
Властивість | Газ | Плазма |
---|---|---|
Електрична провідність | Вкрай мала Наприклад, повітря є чудовим ізолятором до тих пір, поки не переходить у стан полум'я під дією зовнішнього електричного поля напруженістю в 30 кіловольт на сантиметр. | Дуже висока
|
Кількість сортів частинок | Один Гази складаються з подібних одна одній частинок, які рухаються під дією гравітації, а одна з одною взаємодіють лише на порівняно невеликих відстанях. | Два, чи три, чи більше Електрони, іони і нейтральні частинки розрізняються знаком електирчного заряду і можуть вести себе незалежно одна від одної — мати різні швидкості і навіть температури, що служить причиною появи нових явищ, наприклад хвиль і нестійкостей. |
Розподіл за швидкостями | Максвелівський Зіткнення часток одна з одною призводить до максвелівського розподілу швидкостей, згідно з яким дуже мала частина молекул газу мають відносно велику швидкість руху. | Немаксвелівський Електричні поля мають інший вплив на швидкості частинок, ніж зіткнення, які завжди ведуть до максвелізаціі розподілу за швидкостями. Залежність перетину кулонівських зіткнень від швидкості може посилювати цю відмінність, призводячи до таких ефектів, як двохтемпературний розподіл й . |
Тип взаємодій | Бінарні Як правило двочасткові зіткнення, трьохчасткові зіткнення вкрай рідкісні. | Колективні Кожна частка взаємодіє відразу з багатьма. Ці колективні взаємодії мають набагато більший вплив, ніж двочасткові. |
Мінімальні розміри
Термін плазма може застосовуватися лише до макроскопічної сукупності частинок в якій діють статистичні закономірності взаємокомпенсації та взаємного екранування зарядів. Тому при точнішому визначенні плазми вказують, що сукупність частинок може вважатися плазмою лише за умов, якщо її розміри значно більші за дебаївський радіус екранування.
Отже, визначення плазми як «газоподібного середовища, де концентрації позитивних і негативних зарядів практично однакові, а хаотичний рух частинок переважає над упорядкованим рухом їх навіть в електричному полі.» — є дещо спрощеним.
Природна і штучна плазма
Більшість речовини у Всесвіті перебуває у стані плазми. Перш за все у плазмовому стані перебуває речовина Сонця та інших зірок. Це високотемпературна плазма, що нагрівається термоядерними реакціями всередині світил. Плазмою є також зоряний вітер, зокрема сонячний вітер — потік іонізованої речовини із зірок. Міжпланетне та міжзоряне середовище теж є плазмою, хоча дуже й дуже розрідженою. Незважаючи на значну розрідженість, міжзоряне й міжгалактичне середовище завдяки великому об'єму містить більшість речовини у всесвіті. В плазмовому стані перебуває також речовина туманностей та акреційних дисків навколо зірок.
В земних умовах у стані плазми перебуває речовина іоносфери, завдяки плазмі спостерігається північне сяйво, плазма існує в блискавках, у вогнях святого Ельма. Полум'я теж здебільшого іонізує речовину, утворюючи плазму. Вільні електрони в металах, які рухаються між додатньо зарядженими іонними остовами, теж можна вважати плазмою — їхня поведінка в зовнішніх електричних і електромагнітних полях аналогічна поведінці плазми.
Плазма також створюється людиною штучно всюди, де використовується електричний розряд: в дугових і флюоресцентних лампах, в дугах при електрозварюванні, в іонних двигунах, плазмових телевізорах тощо.
Інше
- Бомівський коефіцієнт дифузії
- Поперечний опір Спітцера
Математичний опис
Плазму можна описувати на різних рівнях деталізації. Зазвичай плазма описується окремо від електромагнітних полів. Спільний опис провідникової рідини і електромагнітних полів дається в теорії магнітогідродинамічних явищ або МГД теорії.
Флюїдна (рідинна) модель
У рідинній моделі електрони описуються в термінах густини, температури і середньої швидкості. В основі моделі лежать: рівняння балансу для густини, рівняння збереження імпульсу, рівняння балансу енергії електронів. У дворідинній моделі таким же чином розглядаються іони.
Кінетичний опис
Іноді рідинна модель виявляється недостатньою для опису плазми. Детальніший опис дає кінетична модель, в якій плазма описується в термінах функції розподілу електронів по координатах і імпульсах. В основі моделі лежить рівняння Больцмана. Рівняння Больцмана застосовується для опису плазми заряджених часток з кулонівською взаємодією внаслідок дальнодіючого характеру кулонівських сил. Тому для опису плазми з кулонівською взаємодією використовується рівняння Власова із самоузгодженим електромагнітним полем, створеним зарядженими частинками плазми. Кінетичний опис необхідно застосовувати у разі відсутності термодинамічної рівноваги, або в разі присутності сильних неоднорідностей плазми.
Particle-In-Cell (частинка у комірці)
Моделі є детальнішими, ніж кінетичні. Вони включають в себе кінетичну інформацію шляхом спостереження за траєкторіями великого числа окремих частинок. Густини електричного заряду і струму визначаються шляхом підсумовування числа частинок в осередках, які малі в порівнянні з розглянутою задачею, однак, містять велику кількість частинок. Електричне і магнітне поля виводяться із густин зарядів і струмів на границях комірок.
Складні плазмові явища
Хоча основні рівняння, що описують стан плазми, відносно прості, в деяких ситуаціях вони не можуть адекватно відображати поведінку реальної плазми: виникнення таких ефектів — типова властивість складних систем, якщо використовувати для їх опису прості . Найсильніше розходження між реальним станом плазми і її математичним описом спостерігається в так званих прикордонних зонах, де плазма переходить з одного фізичного стану в інший (наприклад, зі стану з низьким ступенем іонізації у високоіонізований). Тут плазма не може бути описана з використанням простих гладких математичних функцій, або із застосуванням ймовірнісного підходу. Такі ефекти як спонтанна зміна форми плазми є наслідком складності взаємодії , з яких складається плазма. Подібні явища цікаві тим, що проявляються різко і не є стійкими. Багато хто з них були спочатку вивчені в лабораторіях, а потім були виявлені у Всесвіті.
Використання
Інтерес до плазми виник у зв'язку з дослідженнями газового розряду (використовується, зокрема, у люмінесцентних лампах). Робота над проблемою керованого термоядерного синтезу підвищила цей інтерес, оскільки будь-яка речовина за умови досягнення її частинками енергій, достатніх для термоядерних реакцій, переходить до стану плазми. У зв'язку з перспективним використанням плазми в ядерному синтезі важливе значення має проблема її утримання в обмеженому об'ємі за допомогою зовнішнього магнітного поля.
Плазму застосовують також у термоелектронних і магнетоплазмодинамічних (МПД) генераторах — перетворювачах тепла безпосередньо на електричну енергію (минаючи перетворення в механічну).
Сучасні дослідження
- Теорія плазми
- Взаємодія плазми з і пучками
- Дифузія, провідність та інші кінетичні явища в плазмі
- адіабатичні інваріанти
- Типи розрядів
- Плазма в природі
- Іоносфера Землі
- Плазма в космосі, напр. Землі (внутрішня частина магнітосфери)
- Джерела плазми
-
- Спектроскопія
- Інтерферометрія
- Іоносферний нагрів
- Застосування плазми
- Магнетрон
- Плазмова антена
- Плазма для атомізації і іонізації проб у
- Термоядерний синтез
- Утримання в магнітних пастках — токамак, стеларатор, ,
- Прискорювачі
- Промислові плазми
Див. також
Примітки
- Див. Спалахи в небі: випромінювання гамма-променів блискавкою [ 2014-10-10 у Wayback Machine.]
- Владимир Жданов. Плазма в космосе. Кругосвет. Архів оригіналу за 22 серпня 2011. Процитовано 21 лютого 2009.
- . Архів оригіналу за 8 березня 2008. Процитовано 20 жовтня 2011.
- Физический энциклопедический словарь. Гл. ред. А. М. Прохоров. Ред. кол. Д. М. Алексеев, А. М. Бонч-Бруевич, А. С. Боровик-Романов и др. М.: Сов. Энциклопедия, 1984. — с. 536
- R. O. Dendy, Plasma Dynamics.
- Hillary Walter, Michelle Cooper, Illustrated Dictionary of Physics
- Daniel Hastings, Henry Garrett, Spacecraft-Environment Interactions
- Владимир Жданов. Плазменные колебания. Кругосвет. Архів оригіналу за 23 серпня 2011. Процитовано 21 лютого 2009.
- Hong, Alice (2000). Dielectric Strength of Air. The Physics Factbook. Архів оригіналу за 23 серпня 2011. Процитовано 20 жовтня 2011.
Джерела
- Ситенко О. Г., Мальнєв В. М. Основи теорії плазми. — К. : Наукова думка, 1994. — 366 с.
- Введение в физику плазмы: [монография: в 2 ч.]. Ч. 1-2 / А. Г. Загородний, О. К. Черемных ; НАН Украины, Ин-т теорет. физики им. Н. Н. Боголюбова, Гос. косм. агентство Украины, Ин-т косм. исслед. — Киев: Наук. думка, 2014. — 696 с. : ил. — Библиогр.: с. 686—688 (62 назв.). —
- Кадомцев Б. Б. Коллективные явления в плазме. — М. : Наука, 1988. — 304 с.
- Чен Ф. Введение в физику плазмы. — М. : Мир, 1987. — 398 с.
Посилання
- (англ.) Kiev Discharge Physics Plasma Technologies — дослідження в галузі плазмової фізики.
Вікіпедія, Українська, Україна, книга, книги, бібліотека, стаття, читати, завантажити, безкоштовно, безкоштовно завантажити, mp3, відео, mp4, 3gp, jpg, jpeg, gif, png, малюнок, музика, пісня, фільм, книга, гра, ігри, мобільний, телефон, android, ios, apple, мобільний телефон, samsung, iphone, xiomi, xiaomi, redmi, honor, oppo, nokia, sonya, mi, ПК, web, Інтернет
Pla zma grec plasma shos sformovane u fizici ta himiyi ionizovanij elektrichno kvazinejtralnij stan rechovini Plazmova lampa Bliskavka ye prikladom prirodnoyi plazmi Zazvichaj strum u bliskavci dosyagaye 30 000 amper a potencial do 100 miljoniv volt Bliskavki viprominyuyut svitlo radiohvili rentgenivski ta gama promeni Temperatura plazmi u bliskavci mozhe dosyagati 28 000 Kelviniv i gustina elektroniv mozhe perevishuvati 1024 m 3 Zagalnij opisPlazma vvazhayetsya chetvertim pislya tverdogo ridkogo j gazopodibnogo agregatnim stanom rechovini Slovo ionizovanij oznachaye sho vid znachnoyi chastini molekul vidokremlenij prinajmni odin elektron Slovo kvazinejtralnij oznachaye sho nezvazhayuchi na nayavnist vilnih zaryadiv elektroniv i joniv sumarnij elektrichnij zaryad plazmi dorivnyuye nulyu Prisutnist vilnih elektrichnih zaryadiv robit plazmu providnim seredovishem sho zumovlyuye yiyi znachno bilshu v porivnyanni z inshimi agregatnimi stanami rechovini vzayemodiyu z magnitnim i elektrichnim polyami Chetvertij stan rechovini vidkriv Vilyam Kruks u 1879 a nazvu plazma zaproponuvav Irving Lengmyur u 1928 Yak i rechovina v bud yakomu inshomu agregatnomu stani plazma ye zovni nejtralnoyu oskilki ye sumishshyu pozitivnih i negativnih ioniv u takij kilkosti ta koncentraciyi sho yih zaryadi kompensuyut odin odnogo Plazma maye vlastivosti shozhi yak na gazopodibnij stan rechovini chastinki ruhayutsya vilno ta vidstan mizh chastinkami znachno bilsha za rozmir chastinok tak i na ridkij velika v yazkist i tverdij elektroni ruhayutsya vilno vid yader atomiv Vlastivosti plazmi doslidzhuye fizika plazmi Teoretichno plazma opisuyetsya rivnyannyami magnitogidrodinamiki Plazma stan rechovini v yakomu yiyi atomi ionizovani tobto elektroni vidirvani vid yader Zavdyaki comu rechovina staye ne tilki elektroprovidnoyu ale j nadzvichajno chutlivoyu do elektromagnitnih poliv Plazmu nazivayut chetvertim agregatnim stanom rechovini na vidminu vid tverdogo ridkogo ta gazopodibnogo Plazma visokoionizovane kvazinejtralne sucilne seredovishe Na vidminu vid gazu abo ridini v plazmi maye misce dalekosyazhna kulonivska vzayemodiya mizh chastinkami sho i viznachaye yiyi riznomanitni vlastivosti Plazmovi ob yekti u prirodi zori planetarni tumannosti verhni shari atmosferi jonosfera Shtuchno plazma stvoryuyetsya u tliyuchomu gazovomu rozryadi gazorozryadnih lampah mas spektrometrah termoyadernomu sintezi pri roboti jonnih dviguniv generatoriv i t d Zokrema plazmu zastosovuyut u termoelektronnih i magnitoplazmodinamichnih MPD generatorah peretvoryuvachah tepla bezposeredno v elektrichnu energiyu minayuchi peretvorennya v mehanichnu Formi plazmiPlazmovij shlyah zalishenij kosmichnim chovnikom Atlantis pri povtornomu vhodzhenni v atmosferu Viglyad z Mizhnarodnoyi kosmichnoyi stanciyi Za sogodnishnimi uyavlennyami fazovim stanom bilshoyi chastini rechovini za masoyu blizko 99 9 u Vsesviti ye plazma Vsi zori skladayutsya z plazmi i navit prostir mizh nimi zapovnenij plazmoyu hocha i duzhe rozridzhenoyu div mizhzoryanij prostir Napriklad planeta Yupiter zoseredila v sobi perevazhnu bilshist rechovini Sonyachnoyi sistemi sho perebuvaye v neplazmovomu stani ridkomu tverdomu ta gazopodibnomu Pri comu masa Yupitera stanovit vsogo lishe blizko 0 1 masi Sonyachnoyi sistemi a ob yem she menshij vsogo 10 15 Pri comu dribni chastki pilu sho zapovnyuyut kosmichnij prostir i nesut na sobi pevnij elektrichnij zaryad v sukupnosti mozhut buti rozglyanuti yak plazma sho skladayetsya z nadvazhkih zaryadzhenih ioniv div Najtipovishi formi plazmi Shtuchno stvorena plazma Plazmova panel televizor monitor Rechovina vseredini lyuminescentnih u tomu chisli kompaktnih i neonovih lamp Gazorozryadna korona ozonovogo generatora Doslidzhennya kerovanogo termoyadernogo sintezu Elektrichna duga u dugovij lampi i u dugovomu zvaryuvanni Plazmova lampa Dugovij rozryad vid transformatora Tesli Vpliv na rechovinu lazernim viprominyuvannyam Yaskrava sfera yadernogo vibuhu Zemna prirodna plazma Bliskavka Vogni svyatogo Elma Ionosfera Yaziki polum ya nizkotemperaturna plazma Kosmichna ta astrofizichna plazma Sonce ta inshi zirki ti yaki isnuyut za rahunok termoyadernih reakcij Sonyachnij viter Kosmichnij prostir prostir mizh planeta mi zoryami i galaktikami Mizhzoryani tumannostiVlastivosti i parametri plazmiViznachennya plazmi Plazma chastkovo abo povnistyu ionizovanij gaz v yakomu gustini pozitivnih i negativnih zaryadiv praktichno odnakovi Ne vsyaku sistemu zaryadzhenih chastinok mozhna nazvati plazmoyu Plazma maye taki vlastivosti Dostatnya gustina zaryadzheni chastinki povinni znahoditisya dosit blizko odna do odnoyi shob kozhna z nih vzayemodiyala z ciloyu sistemoyu blizko roztashovanih zaryadzhenih chastinok Umova vvazhayetsya vikonanoyu yaksho chislo zaryadzhenih chastinok v sferi vplivu sfera radiusom Debaya dostatnye dlya viniknennya kolektivnih efektiv podibni proyavi tipova vlastivist plazmi Matematichno cya umova mozhna visloviti tak r D 3 N 1 displaystyle r D 3 N gg 1 de N displaystyle N koncentraciya zaryadzhenih chastinok dd Prioritet vnutrishnih vzayemodij radius debayevskogo ekranuvannya povinen buti malij u porivnyanni z harakternim rozmirom plazmi Cej kriterij oznachaye sho vzayemodiyi sho vidbuvayutsya vseredini plazmi znachnishi v porivnyanni z efektami na yiyi poverhni yakimi mozhna znehtuvati Yaksho cya umova vikonana plazmu mozhna vvazhati kvazinejtralnoyu Matematichno cya umova opisuyetsya nastupnim chinom r D L 1 displaystyle r D over L ll 1 dd Plazmova chastota serednij chas mizh zitknennyami chastinok maye buti velikij v porivnyanni z periodom plazmovih kolivan Ci kolivannya viklikayutsya diyeyu na zaryad elektrichnogo polya sho vinikaye cherez porushennya kvazinejtralnosti plazmi Ce pole pragne vidnoviti porushenu rivnovagu Povertayuchis v polozhennya rivnovagi zaryad prohodit po inerciyi ce polozhennya sho znovu prizvodit do poyavi silnogo polya vinikayut tipovi mehanichni kolivannya Koli cya umova dotrimana elektrodinamichni vlastivosti plazmi perevazhayut nad molekulyarno kinetichnimi Movoyu matematiki cya umova maye viglyad t w p l 1 displaystyle tau omega pl gg 1 dd Klasifikaciya Plazma zazvichaj podilyayetsya na idealnu i neidealnu nizkotemperaturnu i visokotemperaturnu rivnovazhnu i nerivnovazhnu pri comu dosit chasto holodna plazma buvaye nerivnovazhnoyu a garyacha rivnovazhnoyu Temperatura Pri chitanni naukovo populyarnoyi literaturi chitach chasto bachit znachennya temperaturi plazmi poryadku desyatkiv soten tisyach abo navit miljoniv gradusiv Celsiya S abo Kelvina K Dlya opisu plazmi u fizici zruchno vimiryuvati temperaturu ne v gradusah Celsiya a v odinicyah vimiryuvannya blizkih do energiyi ruhu chastinok napriklad v elektron voltah eV Dlya perevedennya temperaturi u eV mozhna skoristatisya nastupnim spivvidnoshennyam 1 eV 11600 K Kelviniv Takim chinom staye zrozumilo sho temperatura v desyatki tisyach gradusiv Celsiya dosit legko dosyazhna U nerivnovazhnij plazmi elektronna temperatura istotno perevishuye temperaturu ioniv Ce vidbuvayetsya cherez vidminnist v masah iona j elektrona yaka uskladnyuye proces obminu energiyeyu Taka situaciya zustrichayetsya v gazovih rozryadah koli ioni mayut temperaturu blizko soten a elektroni blizko desyatkiv tisyach Kelvin U rivnovazhnij plazmi obidvi temperaturi rivni Oskilki dlya zdijsnennya procesu ionizaciyi neobhidni temperaturi porivnyanni z potencialom ionizaciyi rivnovazhna plazma zazvichaj ye garyachoyu z temperaturoyu bilshe kilkoh tisyach Kelvin Ponyattya visokotemperaturna plazma vzhivayetsya zvichajno dlya plazmi termoyadernogo sintezu yakij vimagaye temperatur v miljoni Kelvin Stupin ionizaciyi Dlya togo shob gaz perejshov u stan plazmi jogo neobhidno ionizuvati Stupin ionizaciyi proporcijna chislu atomiv yaki viddali abo poglinuli elektroni i najbilshe zalezhit vid temperaturi Navit slabo ionizovanij gaz v yakomu menshe 1 chastok znahodyatsya v ionizovanomu stani mozhe proyavlyati deyaki tipovi vlastivosti plazmi vzayemodiya z zovnishnim elektromagnitnim polem i visoka elektroprovidnist Stupin ionizaciyi a viznachayetsya yak a ni ni na de n i koncentraciya ioniv a na koncentraciya nejtralnih atomiv Koncentraciya vilnih elektroniv v nezaryadzhenij plazmi ne viznachayetsya ochevidnim spivvidnoshennyam ne lt Z gt ni de lt Z gt serednye znachennya zaryadu ioniv plazmi Dlya nizkotemperaturnoyi plazmi harakterna mala stupin ionizaciyi do 1 Tak yak taki plazmi dosit chasto vzhivayutsya v tehnologichnih procesah yih inodi nazivayut tehnologichnimi plazmami Najchastishe yih stvoryuyut za dopomogoyu elektrichnih poliv yaki priskoryuyut elektroni yaki v svoyu chergu ionizuyut atomi Elektrichni polya vvodyatsya u gaz za dopomogoyu induktivnogo abo yemnisnogo zv yazku div Tipovi zastosuvannya nizkotemperaturnoyi plazmi vklyuchayut plazmovu modifikaciyu vlastivostej poverhni almazni plivki nitriduvannya metaliv zmina zmochuvanosti plazmove travlennya poverhon napivprovidnikova promislovist ochishennya gaziv i ridin ozonuvannya vodi i spalyuvannya chastinok sazhi v dizelnih dvigunah Garyacha plazma majzhe zavzhdi povnistyu ionizovana stupin ionizaciyi 100 Zazvichaj same vona rozumiyetsya pid chetvertim agregatnim stanom rechovini Prikladom mozhe sluzhiti Sonce Gustina Krim temperaturi yaka maye fundamentalnu vazhlivist dlya samogo isnuvannya plazmi drugoyu najvazhlivishoyu vlastivistyu plazmi ye gustina Slovospoluchennya gustina plazmi zazvichaj poznachaye gustinu elektroniv tobto chislo vilnih elektroniv v odinici ob yemu strogo kazhuchi tut gustinoyu nazivayut koncentraciyu ne masu odinici ob yemu a chislo chastok v odinici ob yemu U kvazinejtralnij plazmi gustina ioniv pov yazana z neyu za dopomogoyu serednogo zaryadovogo chisla ioniv Z displaystyle langle Z rangle n e Z n i displaystyle n e langle Z rangle n i Nastupnoyu vazhlivoyu velichinoyu ye gustina nejtralnih atomiv n 0 displaystyle n 0 U garyachij plazmi velichina n 0 displaystyle n 0 mala ale mozhe prote buti vazhlivoyu dlya fiziki procesiv v plazmi Pri rozglyadi procesiv v gustij neidealnij plazmi harakternim parametrom gustini staye r s displaystyle r s yakij viznachayetsya yak vidnoshennya serednoyi vidstani mizh chastinkami do borivskogo radiusu Kvazinejtralnist Oskilki plazma ye duzhe horoshim providnikom elektrichni vlastivosti mayut vazhlive znachennya Potencialom plazmi abo potencialom prostoru nazivayut serednye znachennya elektrichnogo potencialu u danij tochci prostoru U razi yaksho v plazmu vneseno bud yake tilo jogo potencial v zagalnomu vipadku bude menshij za potencial plazmi vnaslidok viniknennya debayevskogo sharu Takij potencial nazivayut plavayuchim potencialom Cherez garnu elektrichnu providnist plazma pragne ekranuvati vsi elektrichni polya Ce prizvodit do yavisha kvazinejtralnosti gustina negativnih zaryadiv z horoshoyu tochnistyu dorivnyuye gustini pozitivnih zaryadiv n e Z n i displaystyle n e langle Z rangle n i U zv yazku z horoshoyu elektrichnoyu providnistyu plazmi podil pozitivnih i negativnih zaryadiv nemozhlivij na vidstanyah bilshih za debayivsku dovzhinu i chasu bilshogo za period plazmovih kolivan Prikladom nekvazinejtralnoyi plazmi ye puchok elektroniv Prote gustina ne nejtralnih plazm povinna buti duzhe mala inakshe voni shvidko rozpadutsya za rahunok kulonivskogo vidshtovhuvannya Fizichni vlastivostiHarakternoyu osoblivistyu plazmi na vidminu vid inshih agregatnih staniv ye ekranuvannya elektrostatichnoyi vzayemodiyi V gazi tverdomu tili chi ridini polyarizaciya atomiv i molekul prizvodit do zmenshennya vzayemodiyi mizh zaryadami na velichinu yaka viznachayetsya dielektrichnoyu staloyu V plazmi vzayemodiya ne prosto zmenshuyetsya vona duzhe shvidko eksponencijno zatuhaye iz zbilshennyam viddali mizh zaryadami Ce ekranuvannya zumovlene perebudovoyu gustini zaryadiv protilezhnogo znaku navkolo bud yakogo zaryadu Zavdyaki ekranuvannyu elektroni i joni v plazmi ruhayutsya nache v userednenomu poli i yih mozhna traktuvati yak vilni chastinki Zavdyaki ekranuvannyu zovnishnye elektrichne pole ne pronikaye v plazmu na viddali suttyevo bilshi nizh dovzhina ekranuvannya Odnak v plazmu mozhe pronikati magnitne pole Plazma v yakij magnitne pole dostatno silne shob vplivati na ruh zaryadzhenih chastinok nazivayetsya namagnichenoyu Kriteriyem namagnichenosti plazmi ye vidsutnist zitknennya mizh chastinkami za odin obert u magnitnomu poli Chasto vinikayut vipadki koli elektroni vzhe namagnicheni a joni she ni Namagnichena plazma anizotropna yiyi vlastivosti zalezhat vid napryamku vidnosno magnitnogo polya Bazovi harakteristiki plazmiVsi velichini navedeni u Gausovih SGS odinicyah za viklyuchennyam temperaturi yaka navedena u eV i masi ioniv yaka navedena v odinicyah masi protona m m i m p displaystyle mu m i m p Z zaryadove chislo k stala Bolcmana K dovzhina hvili g adiabatichnij indeks ln L Kulonivskij logarifm Chastoti Larmorova chastota elektrona kutova chastota krugovogo ruhu elektrona u ploshini sho perpendikulyarna do magnitnogo polya w c e e B m e c 1 76 10 7 B rad s displaystyle omega ce eB m e c 1 76 times 10 7 B mbox rad s Larmorova chastota iona kutova chastota krugovogo ruhu iona v ploshini sho perpendikulyarna do magnitnogo polya w c i e B m i c 9 58 10 3 Z m 1 B rad s displaystyle omega ci eB m i c 9 58 times 10 3 Z mu 1 B mbox rad s plazmova chastota chastota kolivan plazmi chastota z yakoyu elektroni kolivayutsya navkolo polozhennya rivnovagi buduchi zmishenimi vidnosno ioniv w p e 4 p n e e 2 m e 1 2 5 64 10 4 n e 1 2 rad s displaystyle omega pe 4 pi n e e 2 m e 1 2 5 64 times 10 4 n e 1 2 mbox rad s ionna plazmova chastota w p i 4 p n i Z 2 e 2 m i 1 2 1 32 10 3 Z m 1 2 n i 1 2 rad s displaystyle omega pi 4 pi n i Z 2 e 2 m i 1 2 1 32 times 10 3 Z mu 1 2 n i 1 2 mbox rad s chastota zitknen elektroniv n e 2 91 10 6 n e ln L T e 3 2 s 1 displaystyle nu e 2 91 times 10 6 n e ln Lambda T e 3 2 mbox s 1 chastota zitknen ioniv n i 4 80 10 8 Z 4 m 1 2 n i ln L T i 3 2 s 1 displaystyle nu i 4 80 times 10 8 Z 4 mu 1 2 n i ln Lambda T i 3 2 mbox s 1 Dovzhini De Brojleva dovzhina hvili elektrona dovzhina hvili elektrona v kvantovij mehanici l ℏ m e k T e 1 2 2 76 10 8 T e 1 2 cm displaystyle lambda hbar m e kT e 1 2 2 76 times 10 8 T e 1 2 mbox cm minimalna vidstan zblizhennya u klasichnomu vipadku minimalna vidstan na yaku mozhut zblizitis dvi zaryadzheni chastinki pri lobovomu zitknenni i pochatkovij shvidkosti sho vidpovidaye temperaturi chastinok nehtuyuchi kvantovo mehanichni efekti e 2 k T 1 44 10 7 T 1 cm displaystyle e 2 kT 1 44 times 10 7 T 1 mbox cm giromagnitnij radius elektrona radius krugovogo ruhu elektrona v ploshini sho perpendikulyarna do magnitnogo polya r e v T e w c e 2 38 T e 1 2 B 1 cm displaystyle r e v Te omega ce 2 38 T e 1 2 B 1 mbox cm giromagnitnij radius iona radius krugovogo ruhu iona v ploshini sho perpendikulyarna do magnitnogo polya r i v T i w c i 1 02 10 2 m 1 2 Z 1 T i 1 2 B 1 cm displaystyle r i v Ti omega ci 1 02 times 10 2 mu 1 2 Z 1 T i 1 2 B 1 mbox cm rozmir skin sharu plazmi vidstan na yaku elektromagnitni hvili mozhut pronikati u plazmu c w p e 5 31 10 5 n e 1 2 cm displaystyle c omega pe 5 31 times 10 5 n e 1 2 mbox cm Radius Debaya dovzhina Debaya vidstan na yaku elektrichni polya ekranuyutsya za rahunok pererozpodilu elektroniv l D k T 4 p n e 2 1 2 7 43 10 2 T 1 2 n 1 2 cm displaystyle lambda D kT 4 pi ne 2 1 2 7 43 times 10 2 T 1 2 n 1 2 mbox cm Shvidkosti Teplova shvidkist elektrona formula dlya ocinki shvidkosti elektroniv pri rozpodili Maksvella Serednya shvidkist najbilsh jmovirna shvidkist i serednokvadratichna shvidkist vidriznyayutsya vid cogo virazu lishe mnozhnikami yaki priblizno dorivnyuyut odinici v T e k T e m e 1 2 4 19 10 7 T e 1 2 cm s displaystyle v Te kT e m e 1 2 4 19 times 10 7 T e 1 2 mbox cm s Teplova shvidkist iona formula dlya ocinki shvidkosti ioniv pri rozpodili Maksvella v T i k T i m i 1 2 9 79 10 5 m 1 2 T i 1 2 cm s displaystyle v Ti kT i m i 1 2 9 79 times 10 5 mu 1 2 T i 1 2 mbox cm s Shvidkist ionnogo zvuku shvidkist pozdovzhnih ionno zvukovih hvil c s g Z k T e m i 1 2 9 79 10 5 g Z T e m 1 2 cm s displaystyle c s gamma ZkT e m i 1 2 9 79 times 10 5 gamma ZT e mu 1 2 mbox cm s shvidkist shvidkist Alfvenivskih hvil v A B 4 p n i m i 1 2 2 18 10 11 m 1 2 n i 1 2 B cm s displaystyle v A B 4 pi n i m i 1 2 2 18 times 10 11 mu 1 2 n i 1 2 B mbox cm s Bezrozmirni velichini kvadratnij korin iz vidnoshennya mas elektrona j protona m e m p 1 2 2 33 10 2 1 42 9 displaystyle m e m p 1 2 2 33 times 10 2 1 42 9 Chislo chastinok u sferi Debaya 4 p 3 n l D 3 1 72 10 9 T 3 2 n 1 2 displaystyle 4 pi 3 n lambda D 3 1 72 times 10 9 T 3 2 n 1 2 Vidnoshennya Alfvenivskoyi shvidkosti do shvidkosti svitla v A c 7 28 m 1 2 n i 1 2 B displaystyle v A c 7 28 mu 1 2 n i 1 2 B vidnoshennya plazmovoyi i larmorivskoyi chastot dlya elektrona w p e w c e 3 21 10 3 n e 1 2 B 1 displaystyle omega pe omega ce 3 21 times 10 3 n e 1 2 B 1 vidnoshennya plazmovoyi i larmorivskoyi chastot dlya iona w p i w c i 0 137 m 1 2 n i 1 2 B 1 displaystyle omega pi omega ci 0 137 mu 1 2 n i 1 2 B 1 vidnoshennya teplovoyi i magnitnoyi energij b 8 p n k T B 2 4 03 10 11 n T B 2 displaystyle beta 8 pi nkT B 2 4 03 times 10 11 nTB 2 vidnoshennya magnitnoyi energiyi do energiyi spokoyu ioniv B 2 8 p n i m i c 2 26 5 m 1 n i 1 B 2 displaystyle B 2 8 pi n i m i c 2 26 5 mu 1 n i 1 B 2 Vidminnist vid gazuOsnovnoyu vidminnistyu plazmi vid gazu ye te sho suttyevoyu skladovoyu chastinoyu plazmi poryad iz atomami jonami ta elektronami ye elektromagnitne pole Chitko viznachenogo fazovogo perehodu mizh gazom i plazmoyu ne isnuye Rechovina perehodit u stan plazmi z gazu postupovo z pidvishennyam stupenya ionizaciyi Prisutnist zaryadiv suttyevo minyaye harakter vzayemodiyi mizh chastinkami Atomi gazu vzayemodiyut mizh soboyu tilki u vipadku zitknen koli viddali mizh nimi mali Kulonivska vzayemodiya zaryadiv diye na velikih viddalyah tomu ruh zaryadzhenih chastinok u plazmi kolektivnij zmina polozhennya odniyeyi chastinki viklikaye zmishennya inshih chastinok yaki v svoyu chergu prizvodyat do podalshogo zmishennya she dalshih chastinok Ci zmishennya suprovodzhuyutsya rozpovsyudzhennyam u plazmi elektromagnitnih hvil viklikanih lokalnoyu zminoyu gustini zaryadu Dlya plazmi harakterni tak zvani plazmovi kolivannya uzgodzhene rozpovsyudzhennya v prostori hvili gustini zaryadu ta pozdovzhnoyi elektromagnitnoyi hvili U zv yazku z tim sho plazma skladayetsya prinajmni z dvoh tipiv zaryadzhenih chastinok elektroniv ta joniv isnuyut rizni modi plazmovih kolivan elektronni plazmovi kolivannya ta jonni kolivannya tak zvanij ionnij zvuk Na kolektivni kolivannya v plazmi istotno vplivaye zovnishnye magnitne pole zminyuyuchi yih harakter i privodyachi do isnuvannya znachnogo chisla riznih tipiv hvil Na vidminu vid gazu plazma maye visoku elektroprovidnist Vlastivist Gaz Plazma Elektrichna providnist Vkraj mala Napriklad povitrya ye chudovim izolyatorom do tih pir poki ne perehodit u stan polum ya pid diyeyu zovnishnogo elektrichnogo polya napruzhenistyu v 30 kilovolt na santimetr Duzhe visoka Popri te sho pri protikanni strumu vinikaye hocha i male padinnya potencialu u bagatoh vipadkah elektrichne pole v plazmi mozhna vvazhati takim sho dorivnyuye nulyu Gradiyenti gustini pov yazani z nayavnistyu elektrichnogo polya mozhut buti virazheni cherez rozpodil Bolcmana Mozhlivist provoditi strumi robit plazmu duzhe sprijnyatlivoyu do vplivu magnitnogo polya sho prizvodit do viniknennya takih yavish yak filamentuvannya poyava shariv i strumeniv Tipovoyu ye nayavnist kolektivnih efektiv oskilki elektrichni j magnitni sili ye dalekodiyuchimi i nabagato silnishimi nizh gravitacijni Kilkist sortiv chastinok Odin Gazi skladayutsya z podibnih odna odnij chastinok yaki ruhayutsya pid diyeyu gravitaciyi a odna z odnoyu vzayemodiyut lishe na porivnyano nevelikih vidstanyah Dva chi tri chi bilshe Elektroni ioni i nejtralni chastinki rozriznyayutsya znakom elektirchnogo zaryadu i mozhut vesti sebe nezalezhno odna vid odnoyi mati rizni shvidkosti i navit temperaturi sho sluzhit prichinoyu poyavi novih yavish napriklad hvil i nestijkostej Rozpodil za shvidkostyami Maksvelivskij Zitknennya chastok odna z odnoyu prizvodit do maksvelivskogo rozpodilu shvidkostej zgidno z yakim duzhe mala chastina molekul gazu mayut vidnosno veliku shvidkist ruhu Nemaksvelivskij Elektrichni polya mayut inshij vpliv na shvidkosti chastinok nizh zitknennya yaki zavzhdi vedut do maksvelizacii rozpodilu za shvidkostyami Zalezhnist peretinu kulonivskih zitknen vid shvidkosti mozhe posilyuvati cyu vidminnist prizvodyachi do takih efektiv yak dvohtemperaturnij rozpodil j Tip vzayemodij Binarni Yak pravilo dvochastkovi zitknennya trohchastkovi zitknennya vkraj ridkisni Kolektivni Kozhna chastka vzayemodiye vidrazu z bagatma Ci kolektivni vzayemodiyi mayut nabagato bilshij vpliv nizh dvochastkovi Minimalni rozmiri Termin plazma mozhe zastosovuvatisya lishe do makroskopichnoyi sukupnosti chastinok v yakij diyut statistichni zakonomirnosti vzayemokompensaciyi ta vzayemnogo ekranuvannya zaryadiv Tomu pri tochnishomu viznachenni plazmi vkazuyut sho sukupnist chastinok mozhe vvazhatisya plazmoyu lishe za umov yaksho yiyi rozmiri znachno bilshi za debayivskij radius ekranuvannya Otzhe viznachennya plazmi yak gazopodibnogo seredovisha de koncentraciyi pozitivnih i negativnih zaryadiv praktichno odnakovi a haotichnij ruh chastinok perevazhaye nad uporyadkovanim ruhom yih navit v elektrichnomu poli ye desho sproshenim Prirodna i shtuchna plazmaBilshist rechovini u Vsesviti perebuvaye u stani plazmi Persh za vse u plazmovomu stani perebuvaye rechovina Soncya ta inshih zirok Ce visokotemperaturna plazma sho nagrivayetsya termoyadernimi reakciyami vseredini svitil Plazmoyu ye takozh zoryanij viter zokrema sonyachnij viter potik ionizovanoyi rechovini iz zirok Mizhplanetne ta mizhzoryane seredovishe tezh ye plazmoyu hocha duzhe j duzhe rozridzhenoyu Nezvazhayuchi na znachnu rozridzhenist mizhzoryane j mizhgalaktichne seredovishe zavdyaki velikomu ob yemu mistit bilshist rechovini u vsesviti V plazmovomu stani perebuvaye takozh rechovina tumannostej ta akrecijnih diskiv navkolo zirok V zemnih umovah u stani plazmi perebuvaye rechovina ionosferi zavdyaki plazmi sposterigayetsya pivnichne syajvo plazma isnuye v bliskavkah u vognyah svyatogo Elma Polum ya tezh zdebilshogo ionizuye rechovinu utvoryuyuchi plazmu Vilni elektroni v metalah yaki ruhayutsya mizh dodatno zaryadzhenimi ionnimi ostovami tezh mozhna vvazhati plazmoyu yihnya povedinka v zovnishnih elektrichnih i elektromagnitnih polyah analogichna povedinci plazmi Plazma takozh stvoryuyetsya lyudinoyu shtuchno vsyudi de vikoristovuyetsya elektrichnij rozryad v dugovih i flyuorescentnih lampah v dugah pri elektrozvaryuvanni v ionnih dvigunah plazmovih televizorah tosho Inshe Bomivskij koeficiyent difuziyi D B c k T 16 e B 5 4 10 2 T B 1 cm 2 s displaystyle D B ckT 16eB 5 4 times 10 2 TB 1 mbox cm 2 mbox s Poperechnij opir Spitcera h 1 15 10 14 Z ln L T 3 2 s 1 03 10 2 Z ln L T 3 2 W cm displaystyle eta perp 1 15 times 10 14 Z ln Lambda T 3 2 mbox s 1 03 times 10 2 Z ln Lambda T 3 2 Omega mbox cm Matematichnij opisPlazmu mozhna opisuvati na riznih rivnyah detalizaciyi Zazvichaj plazma opisuyetsya okremo vid elektromagnitnih poliv Spilnij opis providnikovoyi ridini i elektromagnitnih poliv dayetsya v teoriyi magnitogidrodinamichnih yavish abo MGD teoriyi Flyuyidna ridinna model U ridinnij modeli elektroni opisuyutsya v terminah gustini temperaturi i serednoyi shvidkosti V osnovi modeli lezhat rivnyannya balansu dlya gustini rivnyannya zberezhennya impulsu rivnyannya balansu energiyi elektroniv U dvoridinnij modeli takim zhe chinom rozglyadayutsya ioni Kinetichnij opis Inodi ridinna model viyavlyayetsya nedostatnoyu dlya opisu plazmi Detalnishij opis daye kinetichna model v yakij plazma opisuyetsya v terminah funkciyi rozpodilu elektroniv po koordinatah i impulsah V osnovi modeli lezhit rivnyannya Bolcmana Rivnyannya Bolcmana zastosovuyetsya dlya opisu plazmi zaryadzhenih chastok z kulonivskoyu vzayemodiyeyu vnaslidok dalnodiyuchogo harakteru kulonivskih sil Tomu dlya opisu plazmi z kulonivskoyu vzayemodiyeyu vikoristovuyetsya rivnyannya Vlasova iz samouzgodzhenim elektromagnitnim polem stvorenim zaryadzhenimi chastinkami plazmi Kinetichnij opis neobhidno zastosovuvati u razi vidsutnosti termodinamichnoyi rivnovagi abo v razi prisutnosti silnih neodnoridnostej plazmi Particle In Cell chastinka u komirci Modeli ye detalnishimi nizh kinetichni Voni vklyuchayut v sebe kinetichnu informaciyu shlyahom sposterezhennya za trayektoriyami velikogo chisla okremih chastinok Gustini elektrichnogo zaryadu i strumu viznachayutsya shlyahom pidsumovuvannya chisla chastinok v oseredkah yaki mali v porivnyanni z rozglyanutoyu zadacheyu odnak mistyat veliku kilkist chastinok Elektrichne i magnitne polya vivodyatsya iz gustin zaryadiv i strumiv na granicyah komirok Skladni plazmovi yavishaZalishok nadnovoyi Nadnova Tiho velichezna kulya plazmi sho rozshiryuyetsya Zovnishnya obolonka pokazana sinim kolorom demonstruye rengenivske viprominyuvannya visokoshvidkisnih elektroniv Hocha osnovni rivnyannya sho opisuyut stan plazmi vidnosno prosti v deyakih situaciyah voni ne mozhut adekvatno vidobrazhati povedinku realnoyi plazmi viniknennya takih efektiv tipova vlastivist skladnih sistem yaksho vikoristovuvati dlya yih opisu prosti Najsilnishe rozhodzhennya mizh realnim stanom plazmi i yiyi matematichnim opisom sposterigayetsya v tak zvanih prikordonnih zonah de plazma perehodit z odnogo fizichnogo stanu v inshij napriklad zi stanu z nizkim stupenem ionizaciyi u visokoionizovanij Tut plazma ne mozhe buti opisana z vikoristannyam prostih gladkih matematichnih funkcij abo iz zastosuvannyam jmovirnisnogo pidhodu Taki efekti yak spontanna zmina formi plazmi ye naslidkom skladnosti vzayemodiyi z yakih skladayetsya plazma Podibni yavisha cikavi tim sho proyavlyayutsya rizko i ne ye stijkimi Bagato hto z nih buli spochatku vivcheni v laboratoriyah a potim buli viyavleni u Vsesviti VikoristannyaInteres do plazmi vinik u zv yazku z doslidzhennyami gazovogo rozryadu vikoristovuyetsya zokrema u lyuminescentnih lampah Robota nad problemoyu kerovanogo termoyadernogo sintezu pidvishila cej interes oskilki bud yaka rechovina za umovi dosyagnennya yiyi chastinkami energij dostatnih dlya termoyadernih reakcij perehodit do stanu plazmi U zv yazku z perspektivnim vikoristannyam plazmi v yadernomu sintezi vazhlive znachennya maye problema yiyi utrimannya v obmezhenomu ob yemi za dopomogoyu zovnishnogo magnitnogo polya Plazmu zastosovuyut takozh u termoelektronnih i magnetoplazmodinamichnih MPD generatorah peretvoryuvachah tepla bezposeredno na elektrichnu energiyu minayuchi peretvorennya v mehanichnu Suchasni doslidzhennyaTeoriya plazmi Vzayemodiya plazmi z i puchkami Difuziya providnist ta inshi kinetichni yavisha v plazmi adiabatichni invarianti Tipi rozryadiv Tliyuchij rozryad Iskrovij rozryad Koronnij rozryad Dugovij rozryad Plazma v prirodi Ionosfera Zemli Plazma v kosmosi napr Zemli vnutrishnya chastina magnitosferi Dzherela plazmi Spektroskopiya Interferometriya Ionosfernij nagriv Zastosuvannya plazmi Magnetron Plazmova antena Plazma dlya atomizaciyi i ionizaciyi prob u Termoyadernij sintez Utrimannya v magnitnih pastkah tokamak stelarator Priskoryuvachi Promislovi plazmi Plazmohimiya Plazmova obrobka plazmovi displeyiDiv takozhPlazmove obroblennya Plazmovij displej Postijnostrumna plazma Dzherela plazmiPrimitkiDiv Spalahi v nebi viprominyuvannya gamma promeniv bliskavkoyu 2014 10 10 u Wayback Machine Vladimir Zhdanov Plazma v kosmose Krugosvet Arhiv originalu za 22 serpnya 2011 Procitovano 21 lyutogo 2009 Arhiv originalu za 8 bereznya 2008 Procitovano 20 zhovtnya 2011 Fizicheskij enciklopedicheskij slovar Gl red A M Prohorov Red kol D M Alekseev A M Bonch Bruevich A S Borovik Romanov i dr M Sov Enciklopediya 1984 s 536 R O Dendy Plasma Dynamics Hillary Walter Michelle Cooper Illustrated Dictionary of Physics Daniel Hastings Henry Garrett Spacecraft Environment Interactions Vladimir Zhdanov Plazmennye kolebaniya Krugosvet Arhiv originalu za 23 serpnya 2011 Procitovano 21 lyutogo 2009 Hong Alice 2000 Dielectric Strength of Air The Physics Factbook Arhiv originalu za 23 serpnya 2011 Procitovano 20 zhovtnya 2011 DzherelaSitenko O G Malnyev V M Osnovi teoriyi plazmi K Naukova dumka 1994 366 s Vvedenie v fiziku plazmy monografiya v 2 ch Ch 1 2 A G Zagorodnij O K Cheremnyh NAN Ukrainy In t teoret fiziki im N N Bogolyubova Gos kosm agentstvo Ukrainy In t kosm issled Kiev Nauk dumka 2014 696 s il Bibliogr s 686 688 62 nazv ISBN 978 966 00 1429 9 Kadomcev B B Kollektivnye yavleniya v plazme M Nauka 1988 304 s Chen F Vvedenie v fiziku plazmy M Mir 1987 398 s Posilannya angl Kiev Discharge Physics Plasma Technologies doslidzhennya v galuzi plazmovoyi fiziki