Azərbaycanca AzərbaycancaБеларускі БеларускіDansk DanskDeutsch DeutschEspañola EspañolaFrançais FrançaisIndonesia IndonesiaItaliana Italiana日本語 日本語Қазақ ҚазақLietuvos LietuvosNederlands NederlandsPortuguês PortuguêsРусский Русскийසිංහල සිංහලแบบไทย แบบไทยTürkçe TürkçeУкраїнська Українська中國人 中國人United State United StateAfrikaans Afrikaans
Підтримка
www.wikidata.uk-ua.nina.az

Магнітний момент нейтрона це власний магнітний дипольний момент нейтрона символ μn Протони і нейтрони обидва нуклони скл

Магнітний момент нейтрона

Магнітний момент нейтрона

Магнітний момент нейтрона — це власний магнітний дипольний момент нейтрона, символ μn. Протони і нейтрони, обидва нуклони, складають ядра атомів, і обидва нуклони поводяться як маленькі магніти, сила яких вимірюється їхніми магнітними моментами. Нейтрон взаємодіє з нормальною матерією або через сильну взаємодію, або через свій магнітний момент. Магнітний момент нейтрона використовується для дослідження атомної структури матеріалів за допомогою методів розсіювання та для керування властивостями пучків нейтронів у прискорювачах частинок. Магнітний момент нейтрона було визначено непрямими методами в середині 1930-х років. У 1940 році Луїс Альварес і Фелікс Блок зробили перше точне пряме вимірювання магнітного моменту нейтрона. Існування магнітного моменту нейтрона вказує на те, що нейтрон не є елементарною частинкою, оскільки для того, щоб елементарна частинка мала власний магнітний момент, вона повинна мати як спін, так і електричний заряд. Нейтрон має [en], але без заряду. Існування магнітного моменту нейтрона було загадковим і не піддавалося правильному поясненню, поки в 1960-х роках не була розроблена кваркова модель для частинок. Нейтрон складається з трьох кварків, і магнітні моменти цих елементарних частинок поєднуються, щоб надати нейтрону його магнітний момент.

Опис

image
Схематична діаграма, на якій показано спін нейтрона у вигляді чорної стрілки та силових ліній магнітного поля, пов'язаних із негативним магнітним моментом нейтрона. На цій діаграмі спін нейтрона спрямований вгору, але лінії магнітного поля в центрі диполя спрямовані вниз.

Найкраще доступне вимірювання значення магнітного моменту нейтрона μn = −1.91304272(45) μN. Тут μN — ядерний магнетон, фізична стала та стандартна одиниця для магнітних моментів ядерних компонентів. В одиницях СІ μn = −9.6623647(23)×10−27 Дж⁄Тл. Магнітний момент є векторною величиною, і напрям магнітного момента нейтрона визначається його спіном. Крутний момент нейтрона, що виникає в результаті дії зовнішнього магнітного поля, спрямовує вектор спіна нейтрона проти вектора магнітного поля.

Ядерний магнетон — це (інші мови) частинки Дірака, заряджений спін1/2 з масою протона m p. В одиницях СІ ядерний магнетон дорівнює

image

де e — елементарний заряд, а ħ — приведена стала Планка. Магнітний момент цієї частинки паралельний її спіну. Оскільки нейтрон не має заряду, відповідно до цього виразу він не повинен мати магнітного моменту. Відмінний від нуля магнітний момент нейтрона свідчить про те, що він не є елементарною частинкою. Знак магнітного моменту нейтрона — знак негативно зарядженої частинки. Аналогічно, той факт, що магнітний момент протона, μp = 2.793 μN, не дорівнює 1 μ N означає, що він теж не є елементарною частинкою. Протони та нейтрони складаються з кварків, і магнітні моменти кварків можна використовувати для обчислення магнітних моментів нуклонів.

Незважаючи на те, що нейтрон взаємодіє зі звичайною речовиною переважно через сильну взаємодію або магнітні сили, магнітна взаємодія приблизно на сім порядків слабша, ніж сильна взаємодія. Тому вплив магнітного моменту нейтрона очевидний лише для нейтронів низької енергії, або повільних нейтронів. Оскільки величина магнітного моменту обернено пропорційна масі частинки, ядерний магнетон становить приблизно1⁄2000 величини магнетона Бора. Отже, [en] приблизно 1000 разів більше, ніж у нейтрона.

Магнітні моменти нейтрона і антинейтрона мають однакову величину, але протилежні за знаком.

Вимірювання

Незабаром після відкриття нейтрона в 1932 році з'явилися непрямі докази того, що нейтрон мав несподіване ненульове значення свого магнітного моменту. Спроби виміряти магнітний момент нейтрона почалися з відкриття Отто Штерном у 1933 році в Гамбурзі, того що протон має аномально великий магнітний момент. Магнітний момент протона був визначений шляхом вимірювання відхилення пучка молекулярного водню магнітним полем. За це відкриття Штерн отримав Нобелівську премію в 1943 році.

До 1934 року групи під керівництвом Штерна (тепер у Піттсбурзі) та І. І. Рабі в Нью-Йорку незалежно виміряли магнітні моменти протона та дейтрона. Виміряні значення для цих частинок лише приблизно збігалися між групами, але група Рабі підтвердила попередні вимірювання Штерна про те, що магнітний момент для протона був неочікувано великим. Оскільки дейтрон складається з протона та нейтрона з вирівняними спинами, магнітний момент нейтрона можна визначити шляхом віднімання магнітних моментів дейтрона та протона. Отримане значення не було нульовим і мало знак, протилежний знаку протона.

Значення магнітного моменту нейтрона були також визначені [en] в Анн-Арборі (1933) та І. Є. Таммом і [en] у Радянському Союзі (1934) з досліджень надтонкої структури атомних спектрів. Хоча оцінка Тамма і Альтшулера мала правильний знак і порядок величини (μn = −0.5 μN), результат був сприйнятий скептично. До кінця 1930-х років група Рабі визначила точні значення магнітного моменту нейтрона за допомогою вимірювань із застосуванням нещодавно розроблених методів ядерного магнітного резонансу. Велике значення магнітного моменту протона та висунуте негативне значення магнітного моменту нейтрона були неочікуваними та не могли бути пояснені. Аномальні значення магнітних моментів нуклонів залишалися загадкою, поки в 1960-х роках не було розроблено кваркову модель.

Удосконалення та еволюція вимірювань Рабі призвели до відкриття в 1939 році, що дейтрон також має електричний квадрупольний момент. Ця електрична властивість дейтрона заважала вимірюванням групи Рабі. Відкриття означало, що фізична форма дейтрона не була симетричною, що дало цінне розуміння природи ядерної сили, що зв'язує нуклони. У 1944 році Рабі був удостоєний Нобелівської премії за його резонансний метод реєстрації магнітних властивостей атомних ядер.

Значення магнітного моменту нейтрона було вперше безпосередньо виміряно Луїсом Альваресом і Феліксом Блохом у Берклі, штат Каліфорнія, у 1940 році. Використовуючи розширення методів магнітного резонансу, розроблених Рабі, Альварес і Блох визначили магнітний момент нейтрона μn = −1.93(2) μN. Безпосередньо вимірявши магнітний момент вільних нейтронів або окремих нейтронів, вільних від ядра, Альварес і Блох розв'язали всі сумніви та неясності щодо цієї аномальної властивості нейтронів.

g -фактор нейтронів і гіромагнітне відношення

Магнітний момент нуклона іноді виражають через його g -фактор, безрозмірний скаляр. Відношення, що визначає g -фактор для складних частинок, таких як нейтрон або протон, є

image

де μ — власний магнітний момент, I — обертовий момент імпульсу, а g — ефективний g -фактор. Хоча g -фактор є безрозмірним, для композитних частинок він визначається відносно природної одиниці ядерного магнетона. Для нейтрона I дорівнює ½ ħ, тому g -фактор нейтрона, символ gn, дорівнює −3.82608545(90).

Гіромагнітне відношення, символ , частинки або системи — це відношення її магнітного моменту до кутового моменту обертання, або

image

Для нуклонів відношення прийнято записувати через масу і заряд протона за формулою

image

Гіромагнітне відношення нейтрона, символ γ n, становить −1.83247171(43). Гіромагнітне відношення також є відношенням між спостережуваною кутовою частотою ларморівської прецесії (в рад с−1) та напруженістю магнітного поля при ядерно-магнітному резонансі, наприклад, у МРТ. З цієї причини значення γ n часто подається в одиницях МГц⁄Тл значенняγn/ 2π  (так званий «гамма-бар») є зручним, що має значення −29.1646943(69)МГц⁄Тл.

Фізичне значення

image
Напрям ларморівської прецесії для нейтрона. Центральна стрілка позначає магнітне поле, маленька червона стрілка — спін нейтрона.

Коли нейтрон потрапляє в магнітне поле, створене зовнішнім джерелом, він піддається крутному моменту, який прагне орієнтувати його магнітний момент паралельно полю (отже, його спін антипаралельний до поля). Як і для будь-якого магніта, величина цього крутного моменту пропорційна як магнітному моменту, так і зовнішньому магнітному полю. Оскільки нейтрон має кутовий момент обертання, цей крутний момент призведе до прецесії нейтрона з чітко визначеною частотою, яка називається частотою Лармора. Саме це явище дозволяє вимірювати ядерні властивості за допомогою ядерного магнітного резонансу. Ларморовську частоту можна визначити добутком гіромагнітного відношення на напруженість магнітного поля. Оскільки знак γ n негативний, момент імпульсу обертання нейтрона прецесує проти годинникової стрілки відносно напрямку зовнішнього магнітного поля.

Взаємодія магнітного моменту нейтрона із зовнішнім магнітним полем була використана для остаточного визначення спіну нейтрона. У 1949 році Хьюз і Бергі виміряли нейтрони, відбиті від феромагнітного дзеркала, і виявили, що кутовий розподіл відбиттів відповідає спіну 1/2. У 1954 році Шервуд, Стівенсон і Бернштейн застосували нейтрони в експерименті Штерна-Герлаха, який використовував магнітне поле для розділення спінових станів нейтронів. Вони зафіксували два такі спінові стани, що відповідають спіну 1/2 частинки. До цих вимірювань не можна було виключити можливість того, що нейтрон був частинкою зі спіном 3/2.

Оскільки нейтрони є нейтральними частинками, їм не потрібно долати кулонівське відштовхування, коли вони наближаються до заряджених мішеней, яке відчувають протони або альфа-частинки. Нейтрони можуть глибоко проникати в речовину. Тому магнітний момент нейтрона використовувався для дослідження властивостей матерії за допомогою методів [en] або дифракції. Ці методи надають інформацію, яка доповнює рентгенівську спектроскопію. Зокрема, магнітний момент нейтрона використовується для визначення магнітних властивостей матеріалів на масштабах довжини 1–100 Å за допомогою [en] нейтронів.Бертрам Брокхаус і Кліффорд Шалл отримали Нобелівську премію з фізики в 1994 році за розробку цих методів розсіювання.

Без електричного заряду нейтронними пучками неможливо керувати звичайними електромагнітними методами, що використовуються для прискорювачів частинок. Магнітний момент нейтрона дозволяє певним чином контролювати нейтрони за допомогою магнітних полів, однак, включаючи формування [en] пучків нейтронів. Одна методика використовує той факт, що холодні нейтрони будуть відбиватися від деяких магнітних матеріалів з великою ефективністю, якщо розсіяні під малими кутами нахилу. Відбиття переважно вибирає певні спінові стани, таким чином поляризуючи нейтрони. [en] та напрямні використовують це явище повного внутрішнього відбиття для керування пучками повільних нейтронів.

Оскільки атомне ядро складається зі зв'язаного стану протонів і нейтронів, магнітні моменти нуклонів вносять внесок у [en] або магнітний момент ядра в цілому. Ядерний магнітний момент також включає внесок від орбітального руху заряджених протонів. Найпростішим прикладом ядерного магнітного моменту є дейтрон, що складається з протона і нейтрона. Сума магнітних моментів протона і нейтрона дає 0,879 µN, що знаходиться в межах 3 % від виміряного значення 0,857 µ N. У цьому розрахунку спіни нуклонів вирівняні, але їхні магнітні моменти зміщені через негативний магнітний момент нейтрона.

image
Магнітний дипольний момент може бути створений або петлею струму (верхній; Амперівський), або двома магнітними монополями (нижній; Гілбертовий). Магнітний момент нейтрона є Амперівським.

Природа магнітного моменту нейтрона

Магнітний дипольний момент може бути створений двома можливими механізмами. Одним із способів є невелика петля електричного струму, яка називається «амперівським» магнітним диполем. Іншим способом є пара магнітних монополів протилежного магнітного заряду, зв'язаних між собою певним чином, які називаються «гільбертовським» магнітним диполем. Однак елементарні магнітні монополі залишаються гіпотетичними та неспостереженими. Протягом 1930-х і 1940-х років не було зрозуміло, який із цих двох механізмів спричинив власний магнітний момент нейтрона. У 1930 році Енріко Фермі показав, що магнітні моменти ядер (включаючи протон) є амперівськими. Два види магнітних моментів відчувають різні сили в магнітному полі. Ґрунтуючись на аргументах Фермі, було показано, що власні магнітні моменти елементарних частинок, включаючи нейтрон, є амперівськими. Аргументи базуються на основах електромагнетизму, елементарній квантовій механіці та надтонкій структурі енергетичних рівнів s-стану атома. У випадку нейтрона теоретичні можливості були вирішені лабораторними вимірюваннями розсіювання повільних нейтронів від феромагнітних матеріалів у 1951 році.

Аномальні магнітні моменти та фізика мезонів

Аномальні значення для магнітних моментів нуклонів представляли теоретичні труднощі протягом 30 років від часу їх відкриття на початку 1930-х років до розробки кваркової моделі в 1960-х роках. Було витрачено значні теоретичні зусилля, щоб зрозуміти походження цих магнітних моментів, але невдачі цих теорій були кричущими. Значна частина теоретичної уваги була зосереджена на розробці еквівалентності ядерної сили надзвичайно успішній теорії, що пояснює малий аномальний магнітний момент електрона.

Проблема походження магнітних моментів нуклонів була поставлена ще в 1935 році. Джан Карло Вік припустив, що магнітні моменти можуть бути викликані квантово-механічними флуктуаціями цих частинок відповідно до теорії бета-розпаду Фермі 1934 року. Відповідно до цієї теорії, нейтрон частково, регулярно і короткочасно розпадається на протон, електрон і нейтрино як природний наслідок бета-розпаду. Згідно з цією ідеєю, магнітний момент нейтрона був викликаний швидкоплинним існуванням великого магнітного моменту електрона в ході цих квантово-механічних флуктуацій, значення магнітного моменту визначається тривалістю часу, протягом якого віртуальний електрон знаходився в стані існування. Проте теорія виявилася неспроможною, коли Ганс Бете та [en] показали, що вона передбачала значення магнітного моменту, які були або надто малими, або надто великими, залежно від спекулятивних припущень.

image
Однопетлева поправка до магнітного дипольного моменту ферміона. Суцільні лінії вгорі та внизу представляють ферміон (електрон або нуклон), хвилясті лінії представляють частинку, яка є посередником сили (фотони для квантової електродинаміки, мезони для сильної взаємодії). Середні суцільні лінії представляють віртуальну пару частинок (електрон і позитрон для квантової електродинаміки, піони для сильної взаємодії).

Подібні міркування для електрона виявилися набагато вдалішими. У квантовій електродинаміці (КЕД) аномальний магнітний момент частинки виникає через невеликий внесок квантово-механічних флуктуацій у магнітний момент цієї частинки. Передбачається, що g-фактор для магнітного моменту Дірака становить g = −2 для негативно зарядженої частинки зі спіном 1/2. Для таких частинок, як електрон, цей «класичний» результат відрізняється від спостережуваного значення на невелику частку відсотка; різниця в порівнянні з класичним значенням — це аномальний магнітний момент. Фактичний g-фактор для електрона становить −2.00231930436153(53). КЕД є результатом посередництва електромагнітної сили фотонами. Фізична картина полягає в тому, що ефективний магнітний момент електрона є результатом внеску «голого» електрона, який є частинкою Дірака, і хмари «віртуальних» короткоживучих електрон-позитронних пар і фотонів, які оточують цю частинку, як наслідок КЕД. Невеликі ефекти цих квантово-механічних флуктуацій можна теоретично обчислити за допомогою діаграм Фейнмана з петлями.

Однопетлевий внесок в аномальний магнітний момент електрона, що відповідає першому порядку та найбільшій поправці в КЕД, знайдено шляхом обчислення вершинної функції, показаної на діаграмі праворуч. Розрахунок був відкритий Джуліаном Швінгером у 1948 році. Обчислене до четвертого порядку передбачення КЕД для аномального магнітного моменту електрона узгоджується з експериментально виміряним значенням з більш ніж 10 значущими цифрами, що робить магнітний момент електрона одним із найбільш точно перевірених передбачень в історії фізики.

У порівнянні з електроном аномальні магнітні моменти нуклонів величезні. G-фактор для протона становить 5,6, а незаряджений нейтрон, який взагалі не повинен мати магнітного моменту, має g-фактор -3,8. Зауважте, однак, що аномальні магнітні моменти нуклонів, тобто їхні магнітні моменти з відніманням очікуваних магнітних моментів частинок Дірака, приблизно рівні, але мають протилежний знак: μp − 1.00 μN = +1.79 μN ,  μn − 0.00 μN = −1.91 μN.

Взаємодія Юкави для нуклонів була відкрита в середині 1930-х років, і ця ядерна сила опосередковується піонними мезонами. Паралельно з теорією для електрона висувалася гіпотеза про те, що петлі вищого порядку за участю нуклонів і піонів можуть генерувати аномальні магнітні моменти нуклонів. Фізична картина полягала в тому, що ефективний магнітний момент нейтрона виникає в результаті спільного внеску «голого» нейтрона, який дорівнює нулю, і хмари «віртуальних» піонів і фотонів, які оточують цю частинку в результаті сильної взаємодії та електромагнітної взаємодії. Діаграма Фейнмана праворуч є діаграмою першого порядку, де роль віртуальних частинок відіграють піони. Як зазначив Абрахам Пейс, «між кінцем 1948 і серединою 1949 року з'явилося щонайменше шість статей, які повідомляли про розрахунки другого порядку нуклонних моментів». Ці теорії також були, як зазначив Паїс, «провалом» — вони дали результати, які суттєво суперечили спостереженням. Тим не менш, серйозні зусилля в цьому напрямку тривали протягом наступних кількох десятиліть, але не мали успіху. Ці теоретичні підходи були невірними, тому що нуклони є складними частинками, магнітні моменти яких виникають від їх елементарних компонентів, кварків.

Кваркова модель магнітних моментів нуклонів

У кварковій моделі для адронів нейтрон складається з одного верхнього кварка (заряд +2/3 e) і двох нижніх кварків (заряд −1/3 e). Магнітний момент нейтрона можна змоделювати як суму магнітних моментів складових кварків, хоча ця проста модель суперечить складності Стандартної моделі фізики елементарних частинок. Розрахунок передбачає, що кварки поводяться як точкові частинки Дірака, кожна з яких має власний магнітний момент, як обчислено за допомогою виразу, подібного до наведеного вище для ядерного магнетона:

image

де змінні з індексом q стосуються магнітного моменту, заряду або маси кварка. Спрощено, магнітний момент нейтрона можна розглядати як результат векторної суми магнітних моментів трьох кварків плюс орбітальних магнітних моментів, викликаних рухом трьох заряджених кварків усередині нейтрона.

В одному з перших успіхів Стандартної моделі (теорія SU(6)), у 1964 році Мірза А. Б. Бег, [en] та Абрахам Пейс теоретично розрахували співвідношення магнітних моментів протона до нейтрона, яке дорівнює −3/2, що узгоджується з експериментальним значенням з точністю до 3 %. Виміряне значення цього відношення становить −1.45989806(34). Протиріччя квантово-механічної основи цього розрахунку з принципом виключення Паулі призвело до відкриття кольорового заряду для кварків [en] у 1964 році.

На основі нерелятивістської квантово-механічної хвильової функції для баріонів, що складаються з трьох кварків, простий розрахунок дає досить точні оцінки магнітних моментів нейтронів, протонів та інших баріонів. Для нейтрона магнітний момент визначається як μn = 4/3 μd − 1/3 μu, де μ d і μ u — магнітні моменти для нижнього та верхнього кварків відповідно. Цей результат поєднує внутрішні магнітні моменти кварків з їхніми орбітальними магнітними моментами та припускає, що три кварки знаходяться в особливому, домінантному квантовому стані.

Баріон Магнітний момент кваркової моделі Обчислений
(image) 		Спостерігається
(image)
p 4/3 μ u − 1/3 μ d 2.79 2,793
п 4/3 μ d − 1/3 μ u −1,86 −1,913

Результати цього розрахунку є обнадійливими, але маси верхніх або нижніх кварків були прийняті рівними 1/3 маси нуклона. Маса кварків насправді становить лише близько 1 % від маси нуклона. Розбіжність виникає через складність Стандартної моделі для нуклонів, де більша частина їх маси походить від глюонних полів, віртуальних частинок і пов'язаної з ними енергії, які є важливими аспектами сильної взаємодії. Крім того, складна система кварків і глюонів, що утворюють нейтрон, вимагає релятивістського розгляду. Магнітні моменти нуклонів були успішно обчислені з [en], що потребувало значних обчислювальних ресурсів.

Див. також

Примітки

  1. Beringer, J. (2012). Review of Particle Physics, 2013 partial update (PDF). Phys. Rev. D. 86 (1): 010001. Bibcode:2012PhRvD..86a0001B. doi:10.1103/PhysRevD.86.010001. Процитовано 8 травня 2015.
  2. Bjorken, J.D.; Drell, S.D. (1964). Relativistic Quantum Mechanics. New York: McGraw-Hill. с. 241–246. ISBN .
  3. Hausser, O. (1981). Nuclear Moments. У ; Trigg, G.L. (ред.). Encyclopedia of Physics. Reading, Massachusetts: Addison-Wesley Publishing Company. с. 679—680. ISBN .
  4. CODATA values of the fundamental constants. NIST. Процитовано 8 травня 2015.
  5. Schreckenbach, K. (2013). Physics of the Neutron. У Stock, R. (ред.). Encyclopedia of Nuclear Physics and its Applications. Weinheim, Germany: Wiley-VCH Verlag GmbH & Co. с. 321—354. ISBN .
  6. Frisch, R.; Stern, O. (1933). Über die magnetische Ablenkung von Wasserstoffmolekülen und das magnetische Moment des Protons. I [Magnetic Deviation of Hydrogen Molecules and the Magnetic Moment of the Proton. I.]. Z. Phys. 85 (1–2): 4—16. Bibcode:1933ZPhy...85....4F. doi:10.1007/bf01330773. Процитовано 9 травня 2015.
  7. Esterman, I.; Stern, O. (1933). Über die magnetische Ablenkung von Wasserstoffmolekülen und das magnetische Moment des Protons. II [Magnetic Deviation of Hydrogen Molecules and the Magnetic Moment of the Proton. I.]. Z. Phys. 85 (1–2): 17—24. Bibcode:1933ZPhy...85...17E. doi:10.1007/bf01330774. Процитовано 9 травня 2015.
  8. Toennies, J.P.; Schmidt-Bocking, H.; Friedrich, B.; Lower, J.C.A. (2011). Otto Stern (1888–1969): The founding father of experimental atomic physics. Annalen der Physik. 523 (12): 1045—1070. arXiv:1109.4864. Bibcode:2011AnP...523.1045T. doi:10.1002/andp.201100228.
  9. The Nobel Prize in Physics 1943. Nobel Foundation. Процитовано 30 січня 2015.
  10. Esterman, I.; Stern, O. (1934). Magnetic moment of the deuton. Physical Review. 45 (10): 761(A109). Bibcode:1934PhRv...45..739S. doi:10.1103/PhysRev.45.739. Процитовано 9 травня 2015.
  11. Rabi, I.I.; Kellogg, J.M.; Zacharias, J.R. (1934). The magnetic moment of the proton. Physical Review. 46 (3): 157—163. Bibcode:1934PhRv...46..157R. doi:10.1103/physrev.46.157.
  12. Rabi, I.I.; Kellogg, J.M.; Zacharias, J.R. (1934). The magnetic moment of the deuton. Physical Review. 46 (3): 163—165. Bibcode:1934PhRv...46..163R. doi:10.1103/physrev.46.163.
  13. Breit, G.; Rabi, I.I. (1934). On the interpretation of present values of nuclear moments. Physical Review. 46 (3): 230—231. Bibcode:1934PhRv...46..230B. doi:10.1103/physrev.46.230.
  14. (1987). Rabi, Scientist and Citizen. New York: Basic Books, Inc. с. 99—114. ISBN . Процитовано 9 травня 2015.
  15. Bacher, R.F. (1933). Note on the Magnetic Moment of the Nitrogen Nucleus (PDF). Physical Review. 43 (12): 1001—1002. Bibcode:1933PhRv...43.1001B. doi:10.1103/physrev.43.1001.
  16. Tamm, I.Y.; Altshuler, S.A. (1934). Magnetic moment of the neutron. Doklady Akademii Nauk SSSR. 8: 455. Процитовано 30 січня 2015.
  17. (1975). Magnetism of Elementary Particles. Moscow: Mir Publishers. с. 73–75.
  18. Kellogg, J.M.; Rabi, I.I.; Ramsey, N.F.; Zacharias, J.R. (1939). An electrical quadrupole moment of the deuteron. Physical Review. 55 (3): 318—319. Bibcode:1939PhRv...55..318K. doi:10.1103/physrev.55.318.
  19. The Nobel Prize in Physics 1944. Nobel Foundation. Процитовано 25 січня 2015.
  20. Alvarez, L.W.; Bloch, F. (1940). A quantitative determination of the neutron magnetic moment in absolute nuclear magnetons. Physical Review. 57 (2): 111—122. Bibcode:1940PhRv...57..111A. doi:10.1103/physrev.57.111.
  21. Ramsey, Norman F. (1987). Chapter 5: The Neutron Magnetic Moment. У Trower, W. Peter (ред.). Discovering Alvarez: Selected works of Luis W. Alvarez with commentary by his students and colleagues. University of Chicago Press. с. 30–32. ISBN . Процитовано 9 травня 2015.
  22. Povh, B.; Rith, K.; Scholz, C.; Zetsche, F. (2002). Particles and Nuclei: An Introduction to the Physical Concepts. Berlin: Springer-Verlag. с. 74—75, 259—260. ISBN . Процитовано 10 травня 2015.
  23. CODATA values of the fundamental constants. NIST. Процитовано 8 травня 2015.
  24. CODATA values of the fundamental constants. NIST. Процитовано 8 серпня 2019.
  25. Jacobsen, Neil E. (2007). NMR spectroscopy explained. Hoboken, New Jersey: Wiley-Interscience. ISBN . Процитовано 8 травня 2015.
  26. CODATA values of the fundamental constants. NIST. Процитовано 8 травня 2015.
  27. B. D. Cullity; C. D. Graham (2008). Introduction to Magnetic Materials (вид. 2nd). Hoboken, New Jersey: Wiley-IEEE Press. с. 103. ISBN . Процитовано 8 травня 2015.
  28. M. H. Levitt (2001). Spin dynamics: basics of nuclear magnetic resonance. West Sussex, England: John Wiley & Sons. с. 25–30. ISBN .
  29. J. Byrne (2011). Neutrons, Nuclei and Matter: An Exploration of the Physics of Slow Neutrons. Mineola, New York: Dover Publications. с. 28—31. ISBN .
  30. Hughes, D. J.; Burgy, M. T. (1949). (PDF). Phys. Rev. 76 (9): 1413—1414. Bibcode:1949PhRv...76.1413H. doi:10.1103/PhysRev.76.1413. Архів оригіналу (PDF) за 13 серпня 2016. Процитовано 26 червня 2016.
  31. Sherwood, J. E.; Stephenson, T. E.; Bernstein, S. (1954). Stern–Gerlach experiment on polarized neutrons. Phys. Rev. 96 (6): 1546—1548. Bibcode:1954PhRv...96.1546S. doi:10.1103/PhysRev.96.1546.
  32. S.W. Lovesey (1986). Theory of Neutron Scattering from Condensed Matter Volume 1: Nuclear Scattering. Oxford: Clarendon Press. с. 1—30. ISBN .
  33. The Nobel Prize in Physics 1994. Nobel Foundation. Процитовано 25 січня 2015.
  34. Oku, T.; Suzuki, J. та ін. (2007). Highly polarized cold neutron beam obtained by using a quadrupole magnet. . 397 (1–2): 188—191. Bibcode:2007PhyB..397..188O. doi:10.1016/j.physb.2007.02.055.
  35. Arimoto, Y.; Geltenbort, S. та ін. (2012). Demonstration of focusing by a neutron accelerator. Physical Review A. 86 (2): 023843. Bibcode:2012PhRvA..86b3843A. doi:10.1103/PhysRevA.86.023843. Процитовано 9 травня 2015.
  36. Fernandez-Alonso, Felix; Price, David (2013). Neutron Scattering Fundamentals. Amsterdam: Academic Press. с. 103. ISBN . Процитовано 30 червня 2016.
  37. Semat, Henry (1972). Introduction to Atomic and Nuclear Physics (вид. 5th). London: Holt, Rinehart and Winston. с. 556. ISBN . Процитовано 8 травня 2015.
  38. McDonald, K.T. (2014). (PDF). Joseph Henry Laboratory, Princeton University. Архів оригіналу (PDF) за 2 серпня 2019. Процитовано 18 червня 2017.
  39. Fermi, E. (1930). Uber die magnetischen Momente der Atomkerne. 60 (5–6): 320—333. Bibcode:1930ZPhy...60..320F. doi:10.1007/bf01339933.
  40. Jackson, J.D. (1977). The nature of intrinsic magnetic dipole moments (PDF). CERN. 77—17: 1—25. Процитовано 18 червня 2017.{{}}: Обслуговування CS1: Сторінки з параметром url-status, але без параметра archive-url ()
  41. Mezei, F. (1986). La Nouvelle Vague in Polarized Neutron Scattering. [en]. 137B (1): 295—308. Bibcode:1986PhyBC.137..295M. doi:10.1016/0378-4363(86)90335-9.
  42. Hughes, D. J.; Burgy, M. T. (1951). Reflection of neutrons from magnetized mirrors. Physical Review. 81 (4): 498—506. Bibcode:1951PhRv...81..498H. doi:10.1103/physrev.81.498.
  43. Shull, C. G.; Wollan, E. O.; Strauser, W. A. (1951). Magnetic structure of magnetite and its use in studying the neutron magnetic interaction. Physical Review. 81 (3): 483—484. Bibcode:1951PhRv...81..483S. doi:10.1103/physrev.81.483.
  44. Pais, Abraham (1986). Inward Bound. Oxford: Oxford University Press. с. 299. ISBN .
  45. Brown, L.M.; (1996). The Origin of the Concept of Nuclear Forces. Bristol and Philadelphia: Institute of Physics Publishing. с. 95–312. ISBN .
  46. Wick, G. C. (1935). Teoria dei raggi beta e momento magnetico del protone. Rend. R. Accad. Lincei. 21: 170—175.
  47. Amaldi, E. (1998). Gian Carlo Wick during the 1930s. У Battimelli, G.; Paoloni, G. (ред.). 20th Century Physics: Essays and Recollections: a Selection of Historical Writings by Edoardo Amaldi. Singapore: World Scientific Publishing Company. с. 128—139. ISBN .
  48. Bethe, H. A.; Bacher, R. F. (1936). Nuclear Physics A. Stationary states of nuclei (PDF). Reviews of Modern Physics. 8 (5): 82—229. Bibcode:1936RvMP....8...82B. doi:10.1103/RevModPhys.8.82.
  49. See section 6.3 in Peskin, M. E.; Schroeder, D. V. (1995). An Introduction to Quantum Field Theory. Reading, Massachusetts: Perseus Books. с. 175–198. ISBN .
  50. CODATA values of the fundamental constants. NIST. Процитовано 11 травня 2015.
  51. Aoyama, T.; Hayakawa, M.; Kinoshita, T.; Nio, M. (2008). Revised value of the eighth-order QED contribution to the anomalous magnetic moment of the electron. Physical Review D. 77 (5): 053012. arXiv:0712.2607. Bibcode:2008PhRvD..77e3012A. doi:10.1103/PhysRevD.77.053012.
  52. Schwinger, J. (1948). On Quantum-Electrodynamics and the Magnetic Moment of the Electron. Physical Review. 73 (4): 416—417. Bibcode:1948PhRv...73..416S. doi:10.1103/PhysRev.73.416.
  53. See chapter 1, section 6 in deShalit, A.; Feschbach, H. (1974). Theoretical Nuclear Physics Volume I: Nuclear Structure. New York: John Wiley and Sons. с. 31. ISBN .
  54. Drell, S.; Zachariasen, F. (1961). Electromagnetic Structure of Nucleons. New York: Oxford University Press. с. 1–130.
  55. Drell, S.; Pagels, H.R. (1965). Anomalous Magnetic Moment of the Electron, Muon, and Nucleon. Physical Review. 140 (2B): B397—B407. Bibcode:1965PhRv..140..397D. doi:10.1103/PhysRev.140.B397.  1444215.
  56. Gell, Y.; Lichtenberg, D. B. (1969). Quark model and the magnetic moments of proton and neutron. . Series 10. 61 (1): 27—40. Bibcode:1969NCimA..61...27G. doi:10.1007/BF02760010.
  57. Perkins, Donald H. (1982). Introduction to High Energy Physics. Reading, Massachusetts: Addison Wesley. с. 201–202. ISBN .
  58. Cho, Adiran (2 квітня 2010). Mass of the Common Quark Finally Nailed Down. Science Magazine, American Association for the Advancement of Science. Процитовано 27 вересня 2014.
  59. Greenberg, O. W. (2009). Color charge degree of freedom in particle physics. Compendium of Quantum Physics. Springer Berlin Heidelberg. с. 109—111. arXiv:0805.0289. doi:10.1007/978-3-540-70626-7_32. ISBN .
  60. Beg, M.A.B.; Lee, B.W.; Pais, A. (1964). SU(6) and electromagnetic interactions. Physical Review Letters. 13 (16): 514—517, erratum 650. Bibcode:1964PhRvL..13..514B. doi:10.1103/physrevlett.13.514.
  61. Sakita, B. (1964). Electromagnetic properties of baryons in the supermultiplet scheme of elementary particles. Physical Review Letters. 13 (21): 643—646. Bibcode:1964PhRvL..13..643S. doi:10.1103/physrevlett.13.643.
  62. Mohr, P.J.; Taylor, B.N. and Newell, D.B. (2011), «The 2010 CODATA Recommended Values of the Fundamental Physical Constants» (Web Version 6.0). The database was developed by J. Baker, M. Douma, and S. Kotochigova. (2011-06-02). National Institute of Standards and Technology, Gaithersburg, Maryland 20899. Retrieved May 9, 2015.
  63. Wilczek, F. (2003). The Origin of Mass (PDF). MIT Physics Annual: 24—35. Процитовано 8 травня 2015.
  64. Ji, Xiangdong (1995). A QCD Analysis of the Mass Structure of the Nucleon. Phys. Rev. Lett. 74 (7): 1071—1074. arXiv:hep-ph/9410274. Bibcode:1995PhRvL..74.1071J. doi:10.1103/PhysRevLett.74.1071. PMID 10058927.
  65. Martinelli, G.; Parisi, G.; Petronzio, R.; Rapuano, F. (1982). The proton and neutron magnetic moments in lattice QCD (PDF). Physics Letters B. 116 (6): 434—436. Bibcode:1982PhLB..116..434M. doi:10.1016/0370-2693(82)90162-9.
  66. Kincade, Kathy (2 лютого 2015). Pinpointing the magnetic moments of nuclear matter. Phys.org. Процитовано 8 травня 2015.

Джерела

  • S.W. Lovesey (1986). Theory of Neutron Scattering from Condensed Matter. Oxford University Press.
  • [en] (1982). Introduction to High Energy Physics. Reading, Massachusetts: Addison Wesley, .
  • [en] (1987). Rabi, Scientist and Citizen. New York: Basic Books, Inc., .
  • [en] (1975). Magnetism of Elementary Particles. Moscow: Mir Publishers.

Посилання

  • image Вікісховище має мультимедійні дані за темою: Магнітний момент нейтрона

Вікіпедія, Українська, Україна, книга, книги, бібліотека, стаття, читати, завантажити, безкоштовно, безкоштовно завантажити, mp3, відео, mp4, 3gp, jpg, jpeg, gif, png, малюнок, музика, пісня, фільм, книга, гра, ігри, мобільний, телефон, android, ios, apple, мобільний телефон, samsung, iphone, xiomi, xiaomi, redmi, honor, oppo, nokia, sonya, mi, ПК, web, Інтернет

Magnitnij moment nejtrona ce vlasnij magnitnij dipolnij moment nejtrona simvol mn Protoni i nejtroni obidva nukloni skladayut yadra atomiv i obidva nukloni povodyatsya yak malenki magniti sila yakih vimiryuyetsya yihnimi magnitnimi momentami Nejtron vzayemodiye z normalnoyu materiyeyu abo cherez silnu vzayemodiyu abo cherez svij magnitnij moment Magnitnij moment nejtrona vikoristovuyetsya dlya doslidzhennya atomnoyi strukturi materialiv za dopomogoyu metodiv rozsiyuvannya ta dlya keruvannya vlastivostyami puchkiv nejtroniv u priskoryuvachah chastinok Magnitnij moment nejtrona bulo viznacheno nepryamimi metodami v seredini 1930 h rokiv U 1940 roci Luyis Alvares i Feliks Blok zrobili pershe tochne pryame vimiryuvannya magnitnogo momentu nejtrona Isnuvannya magnitnogo momentu nejtrona vkazuye na te sho nejtron ne ye elementarnoyu chastinkoyu oskilki dlya togo shob elementarna chastinka mala vlasnij magnitnij moment vona povinna mati yak spin tak i elektrichnij zaryad Nejtron maye en ale bez zaryadu Isnuvannya magnitnogo momentu nejtrona bulo zagadkovim i ne piddavalosya pravilnomu poyasnennyu poki v 1960 h rokah ne bula rozroblena kvarkova model dlya chastinok Nejtron skladayetsya z troh kvarkiv i magnitni momenti cih elementarnih chastinok poyednuyutsya shob nadati nejtronu jogo magnitnij moment OpisShematichna diagrama na yakij pokazano spin nejtrona u viglyadi chornoyi strilki ta silovih linij magnitnogo polya pov yazanih iz negativnim magnitnim momentom nejtrona Na cij diagrami spin nejtrona spryamovanij vgoru ale liniyi magnitnogo polya v centri dipolya spryamovani vniz Najkrashe dostupne vimiryuvannya znachennya magnitnogo momentu nejtrona m n 1 913042 72 45 m N Tut m N yadernij magneton fizichna stala ta standartna odinicya dlya magnitnih momentiv yadernih komponentiv V odinicyah SI m n 9 6623647 23 10 27 Dzh Tl Magnitnij moment ye vektornoyu velichinoyu i napryam magnitnogo momenta nejtrona viznachayetsya jogo spinom Krutnij moment nejtrona sho vinikaye v rezultati diyi zovnishnogo magnitnogo polya spryamovuye vektor spina nejtrona proti vektora magnitnogo polya Yadernij magneton ce inshi movi chastinki Diraka zaryadzhenij spin1 2 z masoyu protona m p V odinicyah SI yadernij magneton dorivnyuye mN eℏ2mp displaystyle mu mathrm N e hbar over 2m mathrm p de e elementarnij zaryad a ħ privedena stala Planka Magnitnij moment ciyeyi chastinki paralelnij yiyi spinu Oskilki nejtron ne maye zaryadu vidpovidno do cogo virazu vin ne povinen mati magnitnogo momentu Vidminnij vid nulya magnitnij moment nejtrona svidchit pro te sho vin ne ye elementarnoyu chastinkoyu Znak magnitnogo momentu nejtrona znak negativno zaryadzhenoyi chastinki Analogichno toj fakt sho magnitnij moment protona m p 2 793 m N ne dorivnyuye 1 m N oznachaye sho vin tezh ne ye elementarnoyu chastinkoyu Protoni ta nejtroni skladayutsya z kvarkiv i magnitni momenti kvarkiv mozhna vikoristovuvati dlya obchislennya magnitnih momentiv nukloniv Nezvazhayuchi na te sho nejtron vzayemodiye zi zvichajnoyu rechovinoyu perevazhno cherez silnu vzayemodiyu abo magnitni sili magnitna vzayemodiya priblizno na sim poryadkiv slabsha nizh silna vzayemodiya Tomu vpliv magnitnogo momentu nejtrona ochevidnij lishe dlya nejtroniv nizkoyi energiyi abo povilnih nejtroniv Oskilki velichina magnitnogo momentu oberneno proporcijna masi chastinki yadernij magneton stanovit priblizno1 2000 velichini magnetona Bora Otzhe en priblizno 1000 raziv bilshe nizh u nejtrona Magnitni momenti nejtrona i antinejtrona mayut odnakovu velichinu ale protilezhni za znakom VimiryuvannyaNezabarom pislya vidkrittya nejtrona v 1932 roci z yavilisya nepryami dokazi togo sho nejtron mav nespodivane nenulove znachennya svogo magnitnogo momentu Sprobi vimiryati magnitnij moment nejtrona pochalisya z vidkrittya Otto Shternom u 1933 roci v Gamburzi togo sho proton maye anomalno velikij magnitnij moment Magnitnij moment protona buv viznachenij shlyahom vimiryuvannya vidhilennya puchka molekulyarnogo vodnyu magnitnim polem Za ce vidkrittya Shtern otrimav Nobelivsku premiyu v 1943 roci Do 1934 roku grupi pid kerivnictvom Shterna teper u Pittsburzi ta I I Rabi v Nyu Jorku nezalezhno vimiryali magnitni momenti protona ta dejtrona Vimiryani znachennya dlya cih chastinok lishe priblizno zbigalisya mizh grupami ale grupa Rabi pidtverdila poperedni vimiryuvannya Shterna pro te sho magnitnij moment dlya protona buv neochikuvano velikim Oskilki dejtron skladayetsya z protona ta nejtrona z virivnyanimi spinami magnitnij moment nejtrona mozhna viznachiti shlyahom vidnimannya magnitnih momentiv dejtrona ta protona Otrimane znachennya ne bulo nulovim i malo znak protilezhnij znaku protona Znachennya magnitnogo momentu nejtrona buli takozh viznacheni en v Ann Arbori 1933 ta I Ye Tammom i en u Radyanskomu Soyuzi 1934 z doslidzhen nadtonkoyi strukturi atomnih spektriv Hocha ocinka Tamma i Altshulera mala pravilnij znak i poryadok velichini m n 0 5 m N rezultat buv sprijnyatij skeptichno Do kincya 1930 h rokiv grupa Rabi viznachila tochni znachennya magnitnogo momentu nejtrona za dopomogoyu vimiryuvan iz zastosuvannyam neshodavno rozroblenih metodiv yadernogo magnitnogo rezonansu Velike znachennya magnitnogo momentu protona ta visunute negativne znachennya magnitnogo momentu nejtrona buli neochikuvanimi ta ne mogli buti poyasneni Anomalni znachennya magnitnih momentiv nukloniv zalishalisya zagadkoyu poki v 1960 h rokah ne bulo rozrobleno kvarkovu model Udoskonalennya ta evolyuciya vimiryuvan Rabi prizveli do vidkrittya v 1939 roci sho dejtron takozh maye elektrichnij kvadrupolnij moment Cya elektrichna vlastivist dejtrona zavazhala vimiryuvannyam grupi Rabi Vidkrittya oznachalo sho fizichna forma dejtrona ne bula simetrichnoyu sho dalo cinne rozuminnya prirodi yadernoyi sili sho zv yazuye nukloni U 1944 roci Rabi buv udostoyenij Nobelivskoyi premiyi za jogo rezonansnij metod reyestraciyi magnitnih vlastivostej atomnih yader Znachennya magnitnogo momentu nejtrona bulo vpershe bezposeredno vimiryano Luyisom Alvaresom i Feliksom Blohom u Berkli shtat Kaliforniya u 1940 roci Vikoristovuyuchi rozshirennya metodiv magnitnogo rezonansu rozroblenih Rabi Alvares i Bloh viznachili magnitnij moment nejtrona m n 1 93 2 m N Bezposeredno vimiryavshi magnitnij moment vilnih nejtroniv abo okremih nejtroniv vilnih vid yadra Alvares i Bloh rozv yazali vsi sumnivi ta neyasnosti shodo ciyeyi anomalnoyi vlastivosti nejtroniv g faktor nejtroniv i giromagnitne vidnoshennyaMagnitnij moment nuklona inodi virazhayut cherez jogo g faktor bezrozmirnij skalyar Vidnoshennya sho viznachaye g faktor dlya skladnih chastinok takih yak nejtron abo proton ye m gmNℏI displaystyle boldsymbol mu frac g mu mathrm N hbar boldsymbol I de m vlasnij magnitnij moment I obertovij moment impulsu a g efektivnij g faktor Hocha g faktor ye bezrozmirnim dlya kompozitnih chastinok vin viznachayetsya vidnosno prirodnoyi odinici yadernogo magnetona Dlya nejtrona I dorivnyuye ħ tomu g faktor nejtrona simvol g n dorivnyuye 3 826085 45 90 Giromagnitne vidnoshennya simvol chastinki abo sistemi ce vidnoshennya yiyi magnitnogo momentu do kutovogo momentu obertannya abo m gI displaystyle boldsymbol mu gamma boldsymbol I Dlya nukloniv vidnoshennya prijnyato zapisuvati cherez masu i zaryad protona za formuloyu g gmNℏ ge2mp displaystyle gamma frac g mu mathrm N hbar g frac e 2m text p Giromagnitne vidnoshennya nejtrona simvol g n stanovit 1 832471 71 43 Giromagnitne vidnoshennya takozh ye vidnoshennyam mizh sposterezhuvanoyu kutovoyu chastotoyu larmorivskoyi precesiyi v rad s 1 ta napruzhenistyu magnitnogo polya pri yaderno magnitnomu rezonansi napriklad u MRT Z ciyeyi prichini znachennya g n chasto podayetsya v odinicyah MGc Tl znachennyag n 2p tak zvanij gamma bar ye zruchnim sho maye znachennya 29 1646943 69 MGc Tl Fizichne znachennyaNapryam larmorivskoyi precesiyi dlya nejtrona Centralna strilka poznachaye magnitne pole malenka chervona strilka spin nejtrona Koli nejtron potraplyaye v magnitne pole stvorene zovnishnim dzherelom vin piddayetsya krutnomu momentu yakij pragne oriyentuvati jogo magnitnij moment paralelno polyu otzhe jogo spin antiparalelnij do polya Yak i dlya bud yakogo magnita velichina cogo krutnogo momentu proporcijna yak magnitnomu momentu tak i zovnishnomu magnitnomu polyu Oskilki nejtron maye kutovij moment obertannya cej krutnij moment prizvede do precesiyi nejtrona z chitko viznachenoyu chastotoyu yaka nazivayetsya chastotoyu Larmora Same ce yavishe dozvolyaye vimiryuvati yaderni vlastivosti za dopomogoyu yadernogo magnitnogo rezonansu Larmorovsku chastotu mozhna viznachiti dobutkom giromagnitnogo vidnoshennya na napruzhenist magnitnogo polya Oskilki znak g n negativnij moment impulsu obertannya nejtrona precesuye proti godinnikovoyi strilki vidnosno napryamku zovnishnogo magnitnogo polya Vzayemodiya magnitnogo momentu nejtrona iz zovnishnim magnitnim polem bula vikoristana dlya ostatochnogo viznachennya spinu nejtrona U 1949 roci Hyuz i Bergi vimiryali nejtroni vidbiti vid feromagnitnogo dzerkala i viyavili sho kutovij rozpodil vidbittiv vidpovidaye spinu 1 2 U 1954 roci Shervud Stivenson i Bernshtejn zastosuvali nejtroni v eksperimenti Shterna Gerlaha yakij vikoristovuvav magnitne pole dlya rozdilennya spinovih staniv nejtroniv Voni zafiksuvali dva taki spinovi stani sho vidpovidayut spinu 1 2 chastinki Do cih vimiryuvan ne mozhna bulo viklyuchiti mozhlivist togo sho nejtron buv chastinkoyu zi spinom 3 2 Oskilki nejtroni ye nejtralnimi chastinkami yim ne potribno dolati kulonivske vidshtovhuvannya koli voni nablizhayutsya do zaryadzhenih mishenej yake vidchuvayut protoni abo alfa chastinki Nejtroni mozhut gliboko pronikati v rechovinu Tomu magnitnij moment nejtrona vikoristovuvavsya dlya doslidzhennya vlastivostej materiyi za dopomogoyu metodiv en abo difrakciyi Ci metodi nadayut informaciyu yaka dopovnyuye rentgenivsku spektroskopiyu Zokrema magnitnij moment nejtrona vikoristovuyetsya dlya viznachennya magnitnih vlastivostej materialiv na masshtabah dovzhini 1 100 A za dopomogoyu en nejtroniv Bertram Brokhaus i Klifford Shall otrimali Nobelivsku premiyu z fiziki v 1994 roci za rozrobku cih metodiv rozsiyuvannya Bez elektrichnogo zaryadu nejtronnimi puchkami nemozhlivo keruvati zvichajnimi elektromagnitnimi metodami sho vikoristovuyutsya dlya priskoryuvachiv chastinok Magnitnij moment nejtrona dozvolyaye pevnim chinom kontrolyuvati nejtroni za dopomogoyu magnitnih poliv odnak vklyuchayuchi formuvannya en puchkiv nejtroniv Odna metodika vikoristovuye toj fakt sho holodni nejtroni budut vidbivatisya vid deyakih magnitnih materialiv z velikoyu efektivnistyu yaksho rozsiyani pid malimi kutami nahilu Vidbittya perevazhno vibiraye pevni spinovi stani takim chinom polyarizuyuchi nejtroni en ta napryamni vikoristovuyut ce yavishe povnogo vnutrishnogo vidbittya dlya keruvannya puchkami povilnih nejtroniv Oskilki atomne yadro skladayetsya zi zv yazanogo stanu protoniv i nejtroniv magnitni momenti nukloniv vnosyat vnesok u en abo magnitnij moment yadra v cilomu Yadernij magnitnij moment takozh vklyuchaye vnesok vid orbitalnogo ruhu zaryadzhenih protoniv Najprostishim prikladom yadernogo magnitnogo momentu ye dejtron sho skladayetsya z protona i nejtrona Suma magnitnih momentiv protona i nejtrona daye 0 879 µN sho znahoditsya v mezhah 3 vid vimiryanogo znachennya 0 857 µ N U comu rozrahunku spini nukloniv virivnyani ale yihni magnitni momenti zmisheni cherez negativnij magnitnij moment nejtrona Magnitnij dipolnij moment mozhe buti stvorenij abo petleyu strumu verhnij Amperivskij abo dvoma magnitnimi monopolyami nizhnij Gilbertovij Magnitnij moment nejtrona ye Amperivskim Priroda magnitnogo momentu nejtronaMagnitnij dipolnij moment mozhe buti stvorenij dvoma mozhlivimi mehanizmami Odnim iz sposobiv ye nevelika petlya elektrichnogo strumu yaka nazivayetsya amperivskim magnitnim dipolem Inshim sposobom ye para magnitnih monopoliv protilezhnogo magnitnogo zaryadu zv yazanih mizh soboyu pevnim chinom yaki nazivayutsya gilbertovskim magnitnim dipolem Odnak elementarni magnitni monopoli zalishayutsya gipotetichnimi ta nesposterezhenimi Protyagom 1930 h i 1940 h rokiv ne bulo zrozumilo yakij iz cih dvoh mehanizmiv sprichiniv vlasnij magnitnij moment nejtrona U 1930 roci Enriko Fermi pokazav sho magnitni momenti yader vklyuchayuchi proton ye amperivskimi Dva vidi magnitnih momentiv vidchuvayut rizni sili v magnitnomu poli Gruntuyuchis na argumentah Fermi bulo pokazano sho vlasni magnitni momenti elementarnih chastinok vklyuchayuchi nejtron ye amperivskimi Argumenti bazuyutsya na osnovah elektromagnetizmu elementarnij kvantovij mehanici ta nadtonkij strukturi energetichnih rivniv s stanu atoma U vipadku nejtrona teoretichni mozhlivosti buli virisheni laboratornimi vimiryuvannyami rozsiyuvannya povilnih nejtroniv vid feromagnitnih materialiv u 1951 roci Anomalni magnitni momenti ta fizika mezonivAnomalni znachennya dlya magnitnih momentiv nukloniv predstavlyali teoretichni trudnoshi protyagom 30 rokiv vid chasu yih vidkrittya na pochatku 1930 h rokiv do rozrobki kvarkovoyi modeli v 1960 h rokah Bulo vitracheno znachni teoretichni zusillya shob zrozumiti pohodzhennya cih magnitnih momentiv ale nevdachi cih teorij buli krichushimi Znachna chastina teoretichnoyi uvagi bula zoseredzhena na rozrobci ekvivalentnosti yadernoyi sili nadzvichajno uspishnij teoriyi sho poyasnyuye malij anomalnij magnitnij moment elektrona Problema pohodzhennya magnitnih momentiv nukloniv bula postavlena she v 1935 roci Dzhan Karlo Vik pripustiv sho magnitni momenti mozhut buti viklikani kvantovo mehanichnimi fluktuaciyami cih chastinok vidpovidno do teoriyi beta rozpadu Fermi 1934 roku Vidpovidno do ciyeyi teoriyi nejtron chastkovo regulyarno i korotkochasno rozpadayetsya na proton elektron i nejtrino yak prirodnij naslidok beta rozpadu Zgidno z ciyeyu ideyeyu magnitnij moment nejtrona buv viklikanij shvidkoplinnim isnuvannyam velikogo magnitnogo momentu elektrona v hodi cih kvantovo mehanichnih fluktuacij znachennya magnitnogo momentu viznachayetsya trivalistyu chasu protyagom yakogo virtualnij elektron znahodivsya v stani isnuvannya Prote teoriya viyavilasya nespromozhnoyu koli Gans Bete ta en pokazali sho vona peredbachala znachennya magnitnogo momentu yaki buli abo nadto malimi abo nadto velikimi zalezhno vid spekulyativnih pripushen Odnopetleva popravka do magnitnogo dipolnogo momentu fermiona Sucilni liniyi vgori ta vnizu predstavlyayut fermion elektron abo nuklon hvilyasti liniyi predstavlyayut chastinku yaka ye poserednikom sili fotoni dlya kvantovoyi elektrodinamiki mezoni dlya silnoyi vzayemodiyi Seredni sucilni liniyi predstavlyayut virtualnu paru chastinok elektron i pozitron dlya kvantovoyi elektrodinamiki pioni dlya silnoyi vzayemodiyi Podibni mirkuvannya dlya elektrona viyavilisya nabagato vdalishimi U kvantovij elektrodinamici KED anomalnij magnitnij moment chastinki vinikaye cherez nevelikij vnesok kvantovo mehanichnih fluktuacij u magnitnij moment ciyeyi chastinki Peredbachayetsya sho g faktor dlya magnitnogo momentu Diraka stanovit g 2 dlya negativno zaryadzhenoyi chastinki zi spinom 1 2 Dlya takih chastinok yak elektron cej klasichnij rezultat vidriznyayetsya vid sposterezhuvanogo znachennya na neveliku chastku vidsotka riznicya v porivnyanni z klasichnim znachennyam ce anomalnij magnitnij moment Faktichnij g faktor dlya elektrona stanovit 2 002319 304 361 53 53 KED ye rezultatom poserednictva elektromagnitnoyi sili fotonami Fizichna kartina polyagaye v tomu sho efektivnij magnitnij moment elektrona ye rezultatom vnesku gologo elektrona yakij ye chastinkoyu Diraka i hmari virtualnih korotkozhivuchih elektron pozitronnih par i fotoniv yaki otochuyut cyu chastinku yak naslidok KED Neveliki efekti cih kvantovo mehanichnih fluktuacij mozhna teoretichno obchisliti za dopomogoyu diagram Fejnmana z petlyami Odnopetlevij vnesok v anomalnij magnitnij moment elektrona sho vidpovidaye pershomu poryadku ta najbilshij popravci v KED znajdeno shlyahom obchislennya vershinnoyi funkciyi pokazanoyi na diagrami pravoruch Rozrahunok buv vidkritij Dzhulianom Shvingerom u 1948 roci Obchislene do chetvertogo poryadku peredbachennya KED dlya anomalnogo magnitnogo momentu elektrona uzgodzhuyetsya z eksperimentalno vimiryanim znachennyam z bilsh nizh 10 znachushimi ciframi sho robit magnitnij moment elektrona odnim iz najbilsh tochno perevirenih peredbachen v istoriyi fiziki U porivnyanni z elektronom anomalni magnitni momenti nukloniv velichezni G faktor dlya protona stanovit 5 6 a nezaryadzhenij nejtron yakij vzagali ne povinen mati magnitnogo momentu maye g faktor 3 8 Zauvazhte odnak sho anomalni magnitni momenti nukloniv tobto yihni magnitni momenti z vidnimannyam ochikuvanih magnitnih momentiv chastinok Diraka priblizno rivni ale mayut protilezhnij znak mp 1 00 mN 1 79 mN mn 0 00 mN 1 91 mN Vzayemodiya Yukavi dlya nukloniv bula vidkrita v seredini 1930 h rokiv i cya yaderna sila oposeredkovuyetsya pionnimi mezonami Paralelno z teoriyeyu dlya elektrona visuvalasya gipoteza pro te sho petli vishogo poryadku za uchastyu nukloniv i pioniv mozhut generuvati anomalni magnitni momenti nukloniv Fizichna kartina polyagala v tomu sho efektivnij magnitnij moment nejtrona vinikaye v rezultati spilnogo vnesku gologo nejtrona yakij dorivnyuye nulyu i hmari virtualnih pioniv i fotoniv yaki otochuyut cyu chastinku v rezultati silnoyi vzayemodiyi ta elektromagnitnoyi vzayemodiyi Diagrama Fejnmana pravoruch ye diagramoyu pershogo poryadku de rol virtualnih chastinok vidigrayut pioni Yak zaznachiv Abraham Pejs mizh kincem 1948 i seredinoyu 1949 roku z yavilosya shonajmenshe shist statej yaki povidomlyali pro rozrahunki drugogo poryadku nuklonnih momentiv Ci teoriyi takozh buli yak zaznachiv Payis provalom voni dali rezultati yaki suttyevo superechili sposterezhennyam Tim ne mensh serjozni zusillya v comu napryamku trivali protyagom nastupnih kilkoh desyatilit ale ne mali uspihu Ci teoretichni pidhodi buli nevirnimi tomu sho nukloni ye skladnimi chastinkami magnitni momenti yakih vinikayut vid yih elementarnih komponentiv kvarkiv Kvarkova model magnitnih momentiv nuklonivU kvarkovij modeli dlya adroniv nejtron skladayetsya z odnogo verhnogo kvarka zaryad 2 3 e i dvoh nizhnih kvarkiv zaryad 1 3 e Magnitnij moment nejtrona mozhna zmodelyuvati yak sumu magnitnih momentiv skladovih kvarkiv hocha cya prosta model superechit skladnosti Standartnoyi modeli fiziki elementarnih chastinok Rozrahunok peredbachaye sho kvarki povodyatsya yak tochkovi chastinki Diraka kozhna z yakih maye vlasnij magnitnij moment yak obchisleno za dopomogoyu virazu podibnogo do navedenogo vishe dlya yadernogo magnetona mq eqℏ2mq displaystyle mu mathrm q e mathrm q hbar over 2m mathrm q de zminni z indeksom q stosuyutsya magnitnogo momentu zaryadu abo masi kvarka Sprosheno magnitnij moment nejtrona mozhna rozglyadati yak rezultat vektornoyi sumi magnitnih momentiv troh kvarkiv plyus orbitalnih magnitnih momentiv viklikanih ruhom troh zaryadzhenih kvarkiv useredini nejtrona V odnomu z pershih uspihiv Standartnoyi modeli teoriya SU 6 u 1964 roci Mirza A B Beg en ta Abraham Pejs teoretichno rozrahuvali spivvidnoshennya magnitnih momentiv protona do nejtrona yake dorivnyuye 3 2 sho uzgodzhuyetsya z eksperimentalnim znachennyam z tochnistyu do 3 Vimiryane znachennya cogo vidnoshennya stanovit 1 459898 06 34 Protirichchya kvantovo mehanichnoyi osnovi cogo rozrahunku z principom viklyuchennya Pauli prizvelo do vidkrittya kolorovogo zaryadu dlya kvarkiv en u 1964 roci Na osnovi nerelyativistskoyi kvantovo mehanichnoyi hvilovoyi funkciyi dlya barioniv sho skladayutsya z troh kvarkiv prostij rozrahunok daye dosit tochni ocinki magnitnih momentiv nejtroniv protoniv ta inshih barioniv Dlya nejtrona magnitnij moment viznachayetsya yak mn 4 3 md 1 3 mu de m d i m u magnitni momenti dlya nizhnogo ta verhnogo kvarkiv vidpovidno Cej rezultat poyednuye vnutrishni magnitni momenti kvarkiv z yihnimi orbitalnimi magnitnimi momentami ta pripuskaye sho tri kvarki znahodyatsya v osoblivomu dominantnomu kvantovomu stani Barion Magnitnij moment kvarkovoyi modeli Obchislenij mN displaystyle mu mathrm N Sposterigayetsya mN displaystyle mu mathrm N p 4 3 m u 1 3 m d 2 79 2 793p 4 3 m d 1 3 m u 1 86 1 913 Rezultati cogo rozrahunku ye obnadijlivimi ale masi verhnih abo nizhnih kvarkiv buli prijnyati rivnimi 1 3 masi nuklona Masa kvarkiv naspravdi stanovit lishe blizko 1 vid masi nuklona Rozbizhnist vinikaye cherez skladnist Standartnoyi modeli dlya nukloniv de bilsha chastina yih masi pohodit vid glyuonnih poliv virtualnih chastinok i pov yazanoyi z nimi energiyi yaki ye vazhlivimi aspektami silnoyi vzayemodiyi Krim togo skladna sistema kvarkiv i glyuoniv sho utvoryuyut nejtron vimagaye relyativistskogo rozglyadu Magnitni momenti nukloniv buli uspishno obchisleni z en sho potrebuvalo znachnih obchislyuvalnih resursiv Div takozh en Magneton Bora en Magnitnij moment protona en Anomalnij magnitnij moment Difrakciya nejtroniv en en Antinejtron en PrimitkiBeringer J 2012 Review of Particle Physics 2013 partial update PDF Phys Rev D 86 1 010001 Bibcode 2012PhRvD 86a0001B doi 10 1103 PhysRevD 86 010001 Procitovano 8 travnya 2015 Bjorken J D Drell S D 1964 Relativistic Quantum Mechanics New York McGraw Hill s 241 246 ISBN 978 0070054936 Hausser O 1981 Nuclear Moments U Trigg G L red Encyclopedia of Physics Reading Massachusetts Addison Wesley Publishing Company s 679 680 ISBN 978 0201043136 CODATA values of the fundamental constants NIST Procitovano 8 travnya 2015 Schreckenbach K 2013 Physics of the Neutron U Stock R red Encyclopedia of Nuclear Physics and its Applications Weinheim Germany Wiley VCH Verlag GmbH amp Co s 321 354 ISBN 978 3 527 40742 2 Frisch R Stern O 1933 Uber die magnetische Ablenkung von Wasserstoffmolekulen und das magnetische Moment des Protons I Magnetic Deviation of Hydrogen Molecules and the Magnetic Moment of the Proton I Z Phys 85 1 2 4 16 Bibcode 1933ZPhy 85 4F doi 10 1007 bf01330773 Procitovano 9 travnya 2015 Esterman I Stern O 1933 Uber die magnetische Ablenkung von Wasserstoffmolekulen und das magnetische Moment des Protons II Magnetic Deviation of Hydrogen Molecules and the Magnetic Moment of the Proton I Z Phys 85 1 2 17 24 Bibcode 1933ZPhy 85 17E doi 10 1007 bf01330774 Procitovano 9 travnya 2015 Toennies J P Schmidt Bocking H Friedrich B Lower J C A 2011 Otto Stern 1888 1969 The founding father of experimental atomic physics Annalen der Physik 523 12 1045 1070 arXiv 1109 4864 Bibcode 2011AnP 523 1045T doi 10 1002 andp 201100228 The Nobel Prize in Physics 1943 Nobel Foundation Procitovano 30 sichnya 2015 Esterman I Stern O 1934 Magnetic moment of the deuton Physical Review 45 10 761 A109 Bibcode 1934PhRv 45 739S doi 10 1103 PhysRev 45 739 Procitovano 9 travnya 2015 Rabi I I Kellogg J M Zacharias J R 1934 The magnetic moment of the proton Physical Review 46 3 157 163 Bibcode 1934PhRv 46 157R doi 10 1103 physrev 46 157 Rabi I I Kellogg J M Zacharias J R 1934 The magnetic moment of the deuton Physical Review 46 3 163 165 Bibcode 1934PhRv 46 163R doi 10 1103 physrev 46 163 Breit G Rabi I I 1934 On the interpretation of present values of nuclear moments Physical Review 46 3 230 231 Bibcode 1934PhRv 46 230B doi 10 1103 physrev 46 230 1987 Rabi Scientist and Citizen New York Basic Books Inc s 99 114 ISBN 9780674004351 Procitovano 9 travnya 2015 Bacher R F 1933 Note on the Magnetic Moment of the Nitrogen Nucleus PDF Physical Review 43 12 1001 1002 Bibcode 1933PhRv 43 1001B doi 10 1103 physrev 43 1001 Tamm I Y Altshuler S A 1934 Magnetic moment of the neutron Doklady Akademii Nauk SSSR 8 455 Procitovano 30 sichnya 2015 1975 Magnetism of Elementary Particles Moscow Mir Publishers s 73 75 Kellogg J M Rabi I I Ramsey N F Zacharias J R 1939 An electrical quadrupole moment of the deuteron Physical Review 55 3 318 319 Bibcode 1939PhRv 55 318K doi 10 1103 physrev 55 318 The Nobel Prize in Physics 1944 Nobel Foundation Procitovano 25 sichnya 2015 Alvarez L W Bloch F 1940 A quantitative determination of the neutron magnetic moment in absolute nuclear magnetons Physical Review 57 2 111 122 Bibcode 1940PhRv 57 111A doi 10 1103 physrev 57 111 Ramsey Norman F 1987 Chapter 5 The Neutron Magnetic Moment U Trower W Peter red Discovering Alvarez Selected works of Luis W Alvarez with commentary by his students and colleagues University of Chicago Press s 30 32 ISBN 978 0226813042 Procitovano 9 travnya 2015 Povh B Rith K Scholz C Zetsche F 2002 Particles and Nuclei An Introduction to the Physical Concepts Berlin Springer Verlag s 74 75 259 260 ISBN 978 3 540 43823 6 Procitovano 10 travnya 2015 CODATA values of the fundamental constants NIST Procitovano 8 travnya 2015 CODATA values of the fundamental constants NIST Procitovano 8 serpnya 2019 Jacobsen Neil E 2007 NMR spectroscopy explained Hoboken New Jersey Wiley Interscience ISBN 9780471730965 Procitovano 8 travnya 2015 CODATA values of the fundamental constants NIST Procitovano 8 travnya 2015 B D Cullity C D Graham 2008 Introduction to Magnetic Materials vid 2nd Hoboken New Jersey Wiley IEEE Press s 103 ISBN 978 0 471 47741 9 Procitovano 8 travnya 2015 M H Levitt 2001 Spin dynamics basics of nuclear magnetic resonance West Sussex England John Wiley amp Sons s 25 30 ISBN 978 0 471 48921 4 J Byrne 2011 Neutrons Nuclei and Matter An Exploration of the Physics of Slow Neutrons Mineola New York Dover Publications s 28 31 ISBN 978 0486482385 Hughes D J Burgy M T 1949 PDF Phys Rev 76 9 1413 1414 Bibcode 1949PhRv 76 1413H doi 10 1103 PhysRev 76 1413 Arhiv originalu PDF za 13 serpnya 2016 Procitovano 26 chervnya 2016 Sherwood J E Stephenson T E Bernstein S 1954 Stern Gerlach experiment on polarized neutrons Phys Rev 96 6 1546 1548 Bibcode 1954PhRv 96 1546S doi 10 1103 PhysRev 96 1546 S W Lovesey 1986 Theory of Neutron Scattering from Condensed Matter Volume 1 Nuclear Scattering Oxford Clarendon Press s 1 30 ISBN 978 0198520290 The Nobel Prize in Physics 1994 Nobel Foundation Procitovano 25 sichnya 2015 Oku T Suzuki J ta in 2007 Highly polarized cold neutron beam obtained by using a quadrupole magnet 397 1 2 188 191 Bibcode 2007PhyB 397 188O doi 10 1016 j physb 2007 02 055 Arimoto Y Geltenbort S ta in 2012 Demonstration of focusing by a neutron accelerator Physical Review A 86 2 023843 Bibcode 2012PhRvA 86b3843A doi 10 1103 PhysRevA 86 023843 Procitovano 9 travnya 2015 Fernandez Alonso Felix Price David 2013 Neutron Scattering Fundamentals Amsterdam Academic Press s 103 ISBN 978 0 12 398374 9 Procitovano 30 chervnya 2016 Semat Henry 1972 Introduction to Atomic and Nuclear Physics vid 5th London Holt Rinehart and Winston s 556 ISBN 978 1 4615 9701 8 Procitovano 8 travnya 2015 McDonald K T 2014 PDF Joseph Henry Laboratory Princeton University Arhiv originalu PDF za 2 serpnya 2019 Procitovano 18 chervnya 2017 Fermi E 1930 Uber die magnetischen Momente der Atomkerne 60 5 6 320 333 Bibcode 1930ZPhy 60 320F doi 10 1007 bf01339933 Jackson J D 1977 The nature of intrinsic magnetic dipole moments PDF CERN 77 17 1 25 Procitovano 18 chervnya 2017 a href wiki D0 A8 D0 B0 D0 B1 D0 BB D0 BE D0 BD Cite journal title Shablon Cite journal cite journal a Obslugovuvannya CS1 Storinki z parametrom url status ale bez parametra archive url posilannya Mezei F 1986 La Nouvelle Vague in Polarized Neutron Scattering en 137B 1 295 308 Bibcode 1986PhyBC 137 295M doi 10 1016 0378 4363 86 90335 9 Hughes D J Burgy M T 1951 Reflection of neutrons from magnetized mirrors Physical Review 81 4 498 506 Bibcode 1951PhRv 81 498H doi 10 1103 physrev 81 498 Shull C G Wollan E O Strauser W A 1951 Magnetic structure of magnetite and its use in studying the neutron magnetic interaction Physical Review 81 3 483 484 Bibcode 1951PhRv 81 483S doi 10 1103 physrev 81 483 Pais Abraham 1986 Inward Bound Oxford Oxford University Press s 299 ISBN 978 0198519973 Brown L M 1996 The Origin of the Concept of Nuclear Forces Bristol and Philadelphia Institute of Physics Publishing s 95 312 ISBN 978 0750303736 Wick G C 1935 Teoria dei raggi beta e momento magnetico del protone Rend R Accad Lincei 21 170 175 Amaldi E 1998 Gian Carlo Wick during the 1930s U Battimelli G Paoloni G red 20th Century Physics Essays and Recollections a Selection of Historical Writings by Edoardo Amaldi Singapore World Scientific Publishing Company s 128 139 ISBN 978 9810223694 Bethe H A Bacher R F 1936 Nuclear Physics A Stationary states of nuclei PDF Reviews of Modern Physics 8 5 82 229 Bibcode 1936RvMP 8 82B doi 10 1103 RevModPhys 8 82 See section 6 3 in Peskin M E Schroeder D V 1995 An Introduction to Quantum Field Theory Reading Massachusetts Perseus Books s 175 198 ISBN 978 0201503975 CODATA values of the fundamental constants NIST Procitovano 11 travnya 2015 Aoyama T Hayakawa M Kinoshita T Nio M 2008 Revised value of the eighth order QED contribution to the anomalous magnetic moment of the electron Physical Review D 77 5 053012 arXiv 0712 2607 Bibcode 2008PhRvD 77e3012A doi 10 1103 PhysRevD 77 053012 Schwinger J 1948 On Quantum Electrodynamics and the Magnetic Moment of the Electron Physical Review 73 4 416 417 Bibcode 1948PhRv 73 416S doi 10 1103 PhysRev 73 416 See chapter 1 section 6 in deShalit A Feschbach H 1974 Theoretical Nuclear Physics Volume I Nuclear Structure New York John Wiley and Sons s 31 ISBN 978 0471203858 Drell S Zachariasen F 1961 Electromagnetic Structure of Nucleons New York Oxford University Press s 1 130 Drell S Pagels H R 1965 Anomalous Magnetic Moment of the Electron Muon and Nucleon Physical Review 140 2B B397 B407 Bibcode 1965PhRv 140 397D doi 10 1103 PhysRev 140 B397 1444215 Gell Y Lichtenberg D B 1969 Quark model and the magnetic moments of proton and neutron Series 10 61 1 27 40 Bibcode 1969NCimA 61 27G doi 10 1007 BF02760010 Perkins Donald H 1982 Introduction to High Energy Physics Reading Massachusetts Addison Wesley s 201 202 ISBN 978 0 201 05757 7 Cho Adiran 2 kvitnya 2010 Mass of the Common Quark Finally Nailed Down Science Magazine American Association for the Advancement of Science Procitovano 27 veresnya 2014 Greenberg O W 2009 Color charge degree of freedom in particle physics Compendium of Quantum Physics Springer Berlin Heidelberg s 109 111 arXiv 0805 0289 doi 10 1007 978 3 540 70626 7 32 ISBN 978 3 540 70622 9 Beg M A B Lee B W Pais A 1964 SU 6 and electromagnetic interactions Physical Review Letters 13 16 514 517 erratum 650 Bibcode 1964PhRvL 13 514B doi 10 1103 physrevlett 13 514 Sakita B 1964 Electromagnetic properties of baryons in the supermultiplet scheme of elementary particles Physical Review Letters 13 21 643 646 Bibcode 1964PhRvL 13 643S doi 10 1103 physrevlett 13 643 Mohr P J Taylor B N and Newell D B 2011 The 2010 CODATA Recommended Values of the Fundamental Physical Constants Web Version 6 0 The database was developed by J Baker M Douma and S Kotochigova 2011 06 02 National Institute of Standards and Technology Gaithersburg Maryland 20899 Retrieved May 9 2015 Wilczek F 2003 The Origin of Mass PDF MIT Physics Annual 24 35 Procitovano 8 travnya 2015 Ji Xiangdong 1995 A QCD Analysis of the Mass Structure of the Nucleon Phys Rev Lett 74 7 1071 1074 arXiv hep ph 9410274 Bibcode 1995PhRvL 74 1071J doi 10 1103 PhysRevLett 74 1071 PMID 10058927 Martinelli G Parisi G Petronzio R Rapuano F 1982 The proton and neutron magnetic moments in lattice QCD PDF Physics Letters B 116 6 434 436 Bibcode 1982PhLB 116 434M doi 10 1016 0370 2693 82 90162 9 Kincade Kathy 2 lyutogo 2015 Pinpointing the magnetic moments of nuclear matter Phys org Procitovano 8 travnya 2015 DzherelaS W Lovesey 1986 Theory of Neutron Scattering from Condensed Matter Oxford University Press ISBN 0198520298 en 1982 Introduction to High Energy Physics Reading Massachusetts Addison Wesley ISBN 0 201 05757 3 en 1987 Rabi Scientist and Citizen New York Basic Books Inc ISBN 0 465 06792 1 en 1975 Magnetism of Elementary Particles Moscow Mir Publishers PosilannyaVikishovishe maye multimedijni dani za temoyu Magnitnij moment nejtrona

Дата публікації:
Топ